Cooimunicatlons de rObaerVatolre magnétique de Gopenhague 31 



Déterminatioiifl <l«'s eoeffleients d'lndnetton des aimants. 



Pour determiner l'accroissemenl du momenl tnagnétique 

 miiis l'influence du magnetisme terrestre, od s'esl servi de la 

 méthode de Lamont. L'aimanl cst disposé sur l'équipage du 

 théodolite »Ians mie position verticale de fecOD que l'une de 

 ses extrémités soit voisine du plan horizontal qui passe par 

 l'aiguille déviée. Les défauts do symétrie ont été éliminés pat 

 des retournements M. 



Pour n'avoir rien a calculer relativement aux petites varia- 

 tions de la deviation de L'aiguille selon que le moment magné- 

 tique, dans la position verticale du barreau, est renforcé ou 

 aft'aibli. on n'a pas utilisé, pour le ealeul, l'expression du coef- 

 ficient d'induction tel que l'a donné Lamont, mais on a préféré 

 enerener la Formule pour calculer aV, a étant le coei'ficient 

 d'induction et V la composante verticale du champ magnétique 

 terrestre. Comme valeur de l'inclinaison on a adopté i = 68° 50', 



Les équations ci-dessous, oii h = -==, expriment les con- 

 ditions d'équilibre de l'aiguille, selon que le moment magnétique 

 du barreau est renforcé ou affaibli et suivant que l'aiguille se 

 trouve de part et d'autre du plan horizontal qui passe par 

 l'aiguille déviée. 



(\—fxt x )M Q , 



n ■ l > o -K l (\- r aV) 



T av) = srn^ 

 a V) = sin <p 



H+A,)ff„ V 



De ces équations on tire 



(1 _ A£(<i+J ,_^_, )+At+i4 _ A) _ i!) |J±^! . *a*E. 



J ) Lamont: Handbuch d. Erdmagnetismus p. 151. 



