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de vaporisation du liquide et U, la cfaaleur d'absorption du gaz, 

 on obtient pour l'afflux de chaleur dQ 



dQ = Ldi + Ddu-\- Udi 



. 'lf-*> L+D + L + ' {P ^* U)du. 



kj-tt yn ; 



Les valeurs trouvées ainsi pour dy et dQ donnent 



dT 

 dP 



(v -v jl^^-^At 

 V 1 P ' + 9 (P-tt) I 1 



( L ^AL+D)-hU)l 



\ g{P—7i) I 



n. 



9 



Si la loi d'absorption d'Henry est applicable , on a k = 



■±^-5 — j—^j a, ou a est le coefficient d'absorption rapporté a 



l'unité de poids du dissolvant; /9 est le poids spécifique de 

 l'bydrogéne a 760 mm de pression et 0° centigrade. En trans- 

 portant dans (1) l'expression de k, appelant p le poids spécifique 

 de la vapeur et r celui du gaz, tous deux a T° et a des pres- 

 sions respectives iz et P- tt, on obtient 



{ »i . »i -i- Il »i. n\ 



dT 



(v t —v 2 -h(l— v x p) 2 Y 3 «j ^ 



c/P / r T , r „ T 



( Z -2T3 fl/>(/ ^ /;) ~273 ar ^) 7 



Si i'on a a faire avec la glace, l'eau et un gaz pour lequel 

 a est grand, comparé å v x — v 2 , qui est approximativement = 

 0,091, et que la solution traitée soit étendue (r petit), (2) 

 devient approximativement 



_ T* ... 10 6 .1.0147' 2 , 2.10 4 .1,014jT 2 . 



* r " 2737T a ^ " ~ 9. 273 JLfi ^ " mTZfi dn > 

 on n est le nombre de molécules du gaz dissoutes dans ime 

 molécule d'eau, rc', le nombre de molécules de gaz dissoutes dans 

 100 gr. d'eau. Posant 1 = 10 7 . 4.2, L - 80, 7 1 = 273, 

 y 9 = 0,0000896, on aura 



dT = — 102 d« = — 18,4 o?«' (3). 



Pour les solutions étendue s des gaz ayant un fort 

 coefficient d'absorption, ce développement conduit done 



