LOI l-XECTRO- DYNAMIQUE FONDAMENTALE. 19 



ci-dessus, qui, comme on l'a déjà dit, satisfait au prin- 

 cipe de la conservation de l'énergie. 



Pour ce qui est des termes affectés du facteur n et 

 qu'on a négligés plus haut, ils se détruisent également 

 entre eux, pour une partie, dans l'expression du travail 

 relative à deux éléments de courants et l'autre partie se 

 réduisent à zéro quand on étend l'intégration à un cou- 

 rant fermé. 



Ainsi les équations ci-dessus sont en harmonie avec le 

 principe de la conservation de l'énergie, de la manière 

 exigée par les faits consacrés par l'expérience. 



J'ai dit en outre dans ma communication précédente 

 que, au point de vue théorique, l'hypothèse la plus vrai- 

 semblable sur la constante n était de lui attribuer pour 

 valeur zéro. Par là les termes affectés du facteur n, dont 

 il vient d'être question, s'annulent d'eux-mêmes, et alors 

 le principe de la consei'vation de l'énergie se trouve satis- 

 fait non-seulement pour des courants fermés, mais aussi 

 pour des éléments de courants. 



Outre cette simplification on peut encore en introduire 

 une seconde, laquelle concerne de même, dans nos for- 

 mules, une grandeur qui est sans influence sur les actions 

 d'un courant galvanique fermé. 



Déjà dans les déductions qui m'ont conduit aux équa- 

 tions ci-dessus, je me suis écarté, sur un point essentiel, 

 des conceptions précédemment admises. En effet, j'ai pris 

 en considération non-seulement le mouvement relatif des 

 deux particules électriques, mais aussi leurs mouvements 

 absolus, et de plus j'ai laissé de côté la restriction en 

 vertu de laquelle la direction des forces exercées par les 

 particules l'une sur l'autre devrait coïncider avec la droite 

 qui les joint. Par contre, j'ai maintenu Ihypothèse que 



