SUR L'X JET d'eau. 329 



La vitesse du jet agissant perpendiculairement est dé- 

 truite en partie. Mais comme l'eau s'échappe de tous les 

 côtés également suivant la tangente, il n'y aura pas, d(^ 

 ce fait, d'impulsion communiquée à la sphère. 



La composante langenlielle donnerait, si elle agissait 

 sur les paleltes d'une roue en repos, une force tangen- 

 lielle m. v*. sin y.. Mais le jet entraîne par frottement la 

 sphère dans la direction du mouvement. L'eau n'agit 

 donc pas avec toute .sa vitesse, mais seulement avec la 

 différence de sa vitesse et de la vites.se de la surface de 

 la sphère. La force tangenlielle .sera donc bien propor- 

 tionnelle à l'expression ci-dessus, mais considérablement 

 plus petite : nommons-la T, nous aurons : 



T = û. m. V-. sin a 



ou ,3 est un coefficient sensiblemmit plus petit <|U(' 1. 



Commp l'eau n'agit pas immédiatement sur la sphère 

 avec .son excédant de vitesse au point où elle frappe, mais 

 sur une certaine surface as.sez étendue, la direction de la 

 force tangentielle résultante n'est pas la tangente au point 

 A, mais à un point x\,, qui est avancé dans la direction du 

 mouvement de l'eau d'un arc que nous nommerons e. 



L'eau déviée suit, comme nous l'avons vu, la surface 

 sur une étendue tantôt plus grande, tantôt plus petite. 

 Ceci provient de ce que l'adhérence entre la sphère et 

 l'eau et la cohésion des molécules de l'eau entre elles 

 font continuellement dévier les particules de l'eau de 

 la direction de la tangente. Cette force agit entre le 

 jet d'eau et la sphère et attire tout au.ssi bien celle-ci en 

 dehors dans la direction du rayon, c'est-à-dire, dans le 

 jel, que les petites particules de l'eau dans la même di- 

 rection en dedans. Par conséquent à toutes les places où 



