SIR UN JET d'eau. 333 



latéralement en un point rapproché du point le plus bas, 

 il repousse le tube, et l'on peut ainsi le presser un peu de 

 côté. Si alors on augmente légèrement la valeur de a, le 

 tube reste suspendu dans sa position verticale d'équilibre, 

 tandis que le jet le frappe excentriquement. Ceci nous 

 montre clairement que dans ce cas le tube n'est ni re- 

 poussé ni attiré latéralement et que, par conséquent, le 

 jet atteint le tube au point éloigné du point le plus bas 

 de la longueur d'un arc désigné précédemment par a,. 

 C'est ainsi que j'ai essayé d'évaluer expérimentalement 

 la valeur de a,; en lançant un jet clair et homogène, jai 

 trouvé environ 30°, pour le jet trouble et divisé en gout- 

 telettes environ 50°. I^a différence des angles dans les 

 deux cas s'explique très-simplement. Toutes les circon- 

 stances étant égales d'ailleurs, la force que nous avons 

 désignée sous le nom de résultante de la force centrifuge, 

 sera beaucoup plus petite avec le rayon trouble, puisque, 

 comme on peut facilement s'en assurer, une partie du 

 jet passe à côté du tube avec une déviation nulle ou 

 presque nulle; dans le jet homogène la cohésion trans- 

 met la déviation au jet tout entier. Donc dans le jet divisé, 

 l'attraction ne surmontera la répulsion qu'avec un a plus 

 considérable. Si le jet agit en dehors de l'arc a, sur le 

 tube, il est aisé de voir prédominer l'attraction exercée 

 par le jet sur le tube. La grandeur de la force attractive 

 augmente jusqu'à ce que a soit environ égal à 90°, c'est- 

 à-dire jusqu'à ce que le côté extérieur du jet soit tangent 

 au tube. Kn retirant lentement le jet, on peut faire sortii- 

 l<; tube de son état d'équilibre vertical, jus(|u'à ce qu'il 

 atteigne celte limite. Nous avons alors équilibre entre la 

 composante de la pesanteur (|ui tend à rameniM- le tube 

 dans la position d'équilibre et les forces provenant du 



