:J3G ligUlLlURIi F)'UNE SPHKRE 



phénomène do la sphère en éiiuihbre sur le jet d'eau, et 

 cela dans les deux cas indiqués. Ojmme nous l'avons fait 

 observer plus haut, la lorce centrifuge (déviative) agit 

 inoins énergiquement avec le jet divisé qu'avec le jet ho- 

 mogène; nous profitons de ce fait pour retrancher dans le 

 troisième membre des équations I et II le facteur 2, aus- 

 sitôt qu'il s'agit des effets d'un jet divisé. 



Voyons d'abord quels éclaircissements nous pourrons 

 tirer des équations sur la valeur des angles x^, c'esl-à- 

 dir(! sur le lieu de ré(|uilibre stable. Ils se déduisent 

 de la donnée H = 0. Pour déduire de cette équation 

 conditionnelle la valeur de a,, nous devons admettre des 

 valeurs numériques pour |S, s et <p,. Pour des raisons 

 semblables à celles que l'on emploie pour démontrer le 

 peu d'effet utile d'une roue à vanne à palettes droites, 

 nous devons prendre /5 sensiblement plus petit que 0,5, 

 soit 0,3. On aurait, il est vrai, toutes sortes de raisons 

 pour admettre que dans l'action du jet divisé, |3 est plus 

 petit que dans celle du jet homogène, et l'on pourrait 

 réduire ainsi quelque peu les seconds membres des équa- 

 tions I et il pour les jets divisés; mais comme ces mem- 

 bres ont peu d'importance pour l'explication du phéno- 

 mène, nous mettons dans les deux cas, pour simplifier, 

 (3 = 0,3. Quanta la quantité rp,, nous l'avions faite 13° 

 dans le tube dont le bord extérieur était atteint par le jet. 

 Dans le cas présent, la sphère est frappée inférieurement, 

 et l'eau est pressée avec une force beaucoup plus grande 

 contre la sphère; il faut donc prendre cp, sensiblement 

 plus grand. On peut aussi se convaincre clairement par 

 l'observation que l'eau, dans ce cas, coule sur une éten- 

 due beaucoup plus grande de la surface déviative. Si donc 

 nous admettons qu'en moyenne l'eau accompagne la 



