SUR UN JET d'eau. 337 



sphère sur un arc de 80° et que nous faisons, par con- 

 séquent, la moitié de cet arc <p, = 40°, nous serons 

 assez près de la vérité. La quantité e qui n'exerce pas 

 une influence essentielle sur les équations, pourra être 

 fixée à 10°. Étant ainsi donné : |S = 0.3, cp, = 40° 

 et £ = 10°, nous trouverons, pour le cas où le jet 

 homogène agit sur la sphère, en nous servant de l'équa- 

 tion H = 0, très-approximativement a, = 30°, et pour 

 le cas du jet divisé où nous supprimons le facteur 2 au 

 troisième membre de la parenthèse, «, =50°. Ceci 

 coïncide avec les angles que nous avons fixés par estima- 

 lion comme lieux de l'équilibre stable dans nos expé- 

 riences. Les phénomènes observés à la sphère flottante 

 coïncident aussi avec les nombres obtenus par le cal- 

 cul,, pour autant que l'on peut estimer des angles pen- 

 dant le mouvement. 



Nous avons encore à élucider la question suivante : 

 Pourquoi remarquons-nous un va-et-vient de la sphère 

 sur le jet homogène, et pourquoi, sur le jet divisé, la 

 sphère reste-l-elle immobile, ou bien circule-t-elle autour 

 du jet? 



Si l'on introduit latéralement avec la main la sphère 

 dans le jet, nous avons d'abord, au moment du contact 

 do bord de la sphère avec le jet, a ==: 90° ; alors a 

 lieu, comme on le sent fort bien, une attraction qui com- 

 munique à la sphère, lorsqu'on la lâche, une vitesse 

 ilans le jet. JJans tous les cas, la sphère attirée dépassera 

 le lieu de l'équilibre stable où « = a,, mais ira-t-elle 

 plus loin que le lieu de l'équilibre mstable, c'est-à-dire 

 que cette position médiane où a = 0. Si cela n'a pas 

 lieu, la sphère se balancera quelque temps autour du lieu 

 d'équilibre stable, et bientôt, en vertu de la résistance de 

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