SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 91 



courant et sur celle des corps qui lui servent de conduc- 

 teurs. Rien ne paraît plus propre à atteindre ce but final 

 que de joindre de nouveaux phénomènes bien caracté- 

 risés à ceux que nous possédons déjà et de les discuter 

 ensemble. Le courant disparaît, à la limite extrême de la 

 raréfaction, avec la présence d'une quantité suffisante de 

 matière pondérable; la lueur qu'il produit s'éteint même 

 avant que le courant cesse de circuler. D'autre part, lors- 

 que la densité du milieu gazeux est plus grande et que 

 l'intensité est plus considérable, la décharge s'effectue par 

 des éclairs dont ce milieu est le principal translateur. 

 L'aimant n'exerce pas d'action appréciable sur ces éclairs, 

 qui sont semblables à ceux que produit la machine élec- 

 trique. 



Le second des cas, énumérés plus haut, est celui où 

 l'aimant exerce son action dans des milieux raréfiés sur 

 la lueur particulière qui jaillit de l'électrode négatif. 

 Cette lumière se contracte en un plan qui est le lieu géo- 

 métrique de toutes 1rs courbes magnétiques qni passent 

 par les différents points non isolés de la portion de l'é- 

 lectrode qui pénètre dans le gaz raréfié, et qui, d'un 

 autre côte, sont limitées par la paroi de verre qui sert 

 d'enveloppe. Ces beaux phénomènes, qui sont si variés, 

 sont ainsi parfaitement caractérisés. Les lois électro-ma- 

 gnétiques connues conduisent à cette proposition théo- 

 rique, qu'un courant électrique linéaire, dont un point 

 est fixe et dont la direction n'est pas déterminée, ne peut 

 être en équilibre sous l'influence de l'aimant que lors- 

 qu'il prend la forme de la courbe magnétique qui passe 

 par ce point et qni par cela même est complètement dé- 

 terminé»! ; et de plus, que eette combe reste la mémo 

 lorsque la direction du courant change. A ce principe se 



