SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 93 



décharge électrique obéit à Faction de l'aimant, et cela 

 dans des conditions totalement différentes de celles men- 

 tionnées précédemment. Eu effet, tandis que l'étincelle 

 ordinaire de la décharge dans des gaz de densité ordi- 

 naire, décrit une ligue droite ou une ligne brisée et n'é- 

 prouve aucune déviation sous l'inlluence de l'aimant, cette 

 étincelle, dans certaines conditions, est accompagnée d'une 

 seconde décharge, d'une lumière différente et d'un aspect 

 plus nébuleux, qui l'enveloppe pour ainsi dire. Cette dé- 

 charge secondaire, comme nous l'appellerons ici pour la 

 distinguer, apparaît avec une intensité particulière lors- 

 qu'on emploie le grand appareil de Ruhmkorff et que 

 l'on tire les étincelles d'induction directes à une distance 

 de un à deux centimètres seulement, tandis qu'on pour- 

 rail en obtenir, avec le même appareil, à une distance de 

 30 et même 36 ceutimètres. M. Ruhmkorff a observé, 

 lors de l'essai de ses appareils, que la lumière de cette 

 décharge secondaire obéissait à l'action des courants d'air 

 et à celle de l'aimant. M. Dumoncel s'est déjà occupé de 

 ces phénomènes 1 . Je vais chercher dans ce qui suit à les 

 mieux caractériser et à en déterminer les lois. 



Les plus beaux phénomènes se présentent lorsque les 

 deux extrémités du fil de la grande bobine d'induction 

 sont placées dans la direction équatoriale entre les deux 

 demi-ancres de l'électro-aimant rapprochées l'une de l'au- 

 tre. Au lieu de ces électrodes prenons, avec M. Ruhm- 

 korff, les deux pointes de laiton d'un excitateur général 

 dont les deux conducteurs isolés sont mis en communi- 



1 Hecherches sur In non-homogénéité de l'étincelle électrique. 

 Paris, 1860. — Voyez aussi sur ce sujet les recherches très-com- 

 plètes de M. A. PeiTOt Ann. de ch . etde pU., I. LXl, |>. 200). 



(Iléd.) 



