SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 97 



longueur donnée, dont les extrémités soient fixées dans 

 le plan équatorial, ce fil prendra sous l'influence de l'ai- 

 mant la forme d'un arc de cercle complètement déter- 

 miné, par ses deux points d'attache et sa longueur. En 

 effet, l'on sait que le cercle est la seule position d'équi- 

 libre du fil, lorsque des forces normales égales agissent 

 du côté concave sur tous les éléments égaux de ce fil. 



Si nous nous représentons une série de fils infiniment 

 minces et d'une longueur progressivement croissante, 

 tous fixés aux extrémités des bras de l'excitateur et de- 

 venant incandescents sous l'influence du passage du cou- 

 rant, nous obtiendrons une image fidèle du phénomène 

 décrit plus haut. 



Représentons-nous, en outre, un semblable fil, servant 

 de conducteur au courant, en forme d'arc de cercle, sur 

 la partie concave duquel agit une force que nous pou- 

 vons, d'après ce qui. précède, supposer partir du centre 

 du cercle et exercer une répulsion uniforme, cette force 

 tendra à allonger le fil, et si rien ne s'oppose à son allon- 

 gement, elle le transformera en un arc concentrique de 

 plus grande dimension. Dans le cas où les bras de l'ex- 

 citateur ne sont pas isolés et où. par conséquent, les ex- 

 trémités du fil peuvent se mouvoir librement le long de 

 I » xcitateur, f^t si, en outre, les fils peuvent s'allonger, les 

 Mes concentriques intérieurs, qui se montrent dans le 

 phénomène décrit plus haut, prennent sous l'influence de 

 l'aimant la place des arcs extérieurs. Mais si les bras de 

 l'excitateur sont isolés jusqu'à leur extrémité, les fils qui 

 conduisent If courant doivent, même après l'allongement, 

 passer toujours par ces deux points fixes. 



Ces considérations théoriques m'ont engagé à répéter 

 les expériences de M. Leroux, dont l'effet est magnifique. 



