104 L'iNFLUExNCK de l'aimant 



comme avant, par le milieu de l'éclair, mais les points 

 des bras de l'excitateur sur lesquels elles reposent, s'é- 

 tendent, à partir des extrémités, jusqu'à une certaine dis- 

 tance sur ces bras. 



Quand on pousse les bras de l'excitateur dans le plan 

 de l'axe de Péleclro-aimant, jusqu'à ce qu'une des pointes 

 tombe dans le plan équalorial, tandis que la pointe de 

 l'autre bras se trouve au-dessus d'une des armatures, 

 toute la surface lumineuse se transporte du même côté 

 de l'étincelle et présente, bien qu'agrandie, à peu près la 

 même forme que la moitié de la surface qu'on avait au- 

 paravant. 



Si l'on place l'excitateur de telle façon que l'étincelle 

 saute près d'une arête de l'armature en forme de paral- 

 lélipipède, qui se trouve dans la direction de l'axe, en 

 sorte que le milieu de l'étincelle tombe dans le plan équa- 

 torial, la courbe limite de la surface lumineuse est alors 

 formée de deux moitiés symétriques, qui ne sont plus 

 planes, mais contournées. 



L'action de l'aimant sur la décharge de l'appareil d'in- 

 duction, telle que MM. Ruhmkorff et du Moncel ont été 

 les premiers à la reconnaître, et dont il a été question 

 dans ce qui précède, est complètement différente de celle 

 que j'ai observée et dont j'ai cherché à établir les lois. 

 Il y aurait une contradiction inexplicable entre les deux 

 genres d'action, s'il n'y avait une différence dans les cir- 

 constances dans lesquelles ces deux classes de phéno- 

 mènes se produisent, qui sont d'ailleurs parfaitement 

 identiques, sauf dans ce qui concerne la densité du milieu 

 ambiant. Nous pouvons donc énoncer ce résultat remar- 

 quable, à savoir que l'action magnétique sur la décharge 

 électrique diffère essentiellement suivant qu'elle s'exerce 



