I I i APERÇL' GÉNÉRAL DE LA THÉORIE 



ces deux corps ont été trouvés et les propriétés chimi- 

 ques, électro-chimiques et calorifiq-ues ont pu être pré- 

 cisées quelque peu 1 (voir les indications du tableau I 

 de notre premier article). De plus il paraît propable 

 que l'urane X possède un rayonnement complet: a, (3 

 et y. Les rayons a, très faibles, ont été constatés par 

 Moore et Schlundt, tandis qu'Eve ' a trouvé les rayons 

 y; eux aussi, formant un faisceau homogène, ont un 

 pouvoir de pénétration très petit (\' 10 des rayons y du 

 thorium). 



Les expériences de Boltwood 3 etdeLevin\ cher- 

 chant à isoler de l'urane une composante fortement 

 radioactive (qui serait comparable au radiothorium et 

 serait nommée radio-urane) n'ont pas abouti. De même 

 il a été impossible de trouver un produit radioactif de 

 désaggrégation de l'urane X, quoique les considérations 

 hypothétiques qui déduisent le radium de l'urane exi- 

 gent absolument l'existence d'un pareil corps. 



Le Thorium. De nombreux travaux (réunis par L. 

 Bloch dans Le Radium, 3. 173. 1906) ont confirmé le 

 fait que le thorium lui-même est un corps sans rayon- 

 nement corpusculaire sensible. La source de sa radioac- 

 tivité réside dans le radiothorium, dont le rayonnement 

 y. puissant a été découvert par Hahn et Ramsay. Il 

 ressort de ces travaux que le radiothorium doit être 

 considéré comme un produit du thorium lui-même, se 

 formant sans rayonnement. Hahn a déjà constaté une 

 diminution lente de l'activité de son radiothorium et il 



1 Moore et Schlundt. Phil. Mag. 16) 12. 393. 1906. 



- Eve. Phil. May. (6) 11. 586. 1906. 



» Boltwood. Bad. 3. 334. 1906. 



* Levin. Phys. Zeitsch. 7. 692. 1906. 



