LIS POTENTIELS RETARDÉS TRANSFORMÉS. 131 



ces dernières ne diffèrent entre elles que par des quan- 

 tités négligeables. 



Donc à la place des variables r il met /' m , la distance 

 eflicace de l'élément du centre et il effectue l'inté- 

 gration comme si l'électron était immobile à l'instant 



t = l — — et comme si les dimensions de l'électron 



dans la direction r m étaient changées dans la proportion 



de I r ^ os ( Wm] •' \ 



Il obtient : 



(3) w = 



qv 



(4) SI 



cos(u r m )) „ r m 



v 1 t = t 



B 



7» 



1 cos(ur m )) r m 



' / ' ~ 'o 



V 



.Mais voici la faute commise par M. Wiechert : Il ne 

 résulte pas de la petitesse des dimensions de l'électron 

 comparées à i\ que les dislances efficaces soient toutes 

 égales àr m . Car la distance parcourue par l'électron 

 pendant qu'il contribue au potentiel peut devenir très 

 grande quand u s'approche de la vitesse de la lumière, 

 et il s'en suit que les /• aussi peuvent devenir très 

 grands auprès de r m même quand les dimensions des 

 électrons sont très petites. L'hypothèse de Wiechert 

 tient seulement pour des vitesses u qui sont petites en 

 comparaison de la vitesse de la lumière. 



La méthode de Wiechert est donc à abandonner 

 comme l'a dit M. de la Rive. Quant aux résultats 

 de Wiechert il est important de signaler le fait que 

 les valeurs obtenues par O. Heavisicle pour le champ 



