PROPRIETES MAGNETIQUES DE L HEMATITE. 1 50 



tout à la fois parfaitement homogène et continue, la loi 

 simple serait applicable à partir des champs les plus 

 faibles déjà. La courbe montre dans les champs faibles, 

 par son caractère exponentiel, que d'après un principe 

 du calcul des probabilités, les molécules ne prennent 

 <|iie peu à peu un régime régulier commun. 



Désignons par OX la direction d'aimantation facile. 

 par OY celle d'aimantation difficile et laissons tourner 

 la force magnétisante à partir de OX (d'une grandeur 

 donnée) autour du point en passant par OY jusqu'à 

 0-X, alors l'extrémité du vecteur, l'aimantation partant 

 de décrit le chemin 0, A, B. C, D composé de deux 

 arcs de cercles et d'une corde. Pour des champs suffi- 

 samment forts, l'intensité d'aimantation décrit un cercle, 

 par contre pour des forces du champ extrêmement 

 petites deux fois le diamètre DA des fig. 18 et 19 en 

 sens inverse. Les aimants élémentaires passent dans ce 

 dernier cas de l'une des positions d'équilibre à l'autre 

 à 180°; si ce passage est accompagné d'hystérèse. c'est 

 à dire d'hystérèse de rotation, elle doit concorder avec 

 l'hystérèse alternative ordinaire. Si nous plaçons la 

 plaque cristaline perpendiculairement dans le champ de 

 l'électro-aimant et si nous tournons le champ de 360° 

 autour de celle-ci, le magnétisme décrit dans les deux 

 directions le diamètre de facile aimantation A D et deux 

 arcs de cercle A B et C D du cercle de saturation. 

 Comme il n'existe pas d'hystérèse au pourtour du cercle, 

 l'hystérèse de rotation doit être dans ce cas égale à 

 l'hystérèse alternative le long du diamètre d'aimantation 

 facile. Mais dans cette direction, on obtient pour les 

 champs les plus faibles, l'état de saturation, par con- 

 séquent le travail de l'hystérèse alternative ne dépend 



