436 THÉORIE DES ÉLECTRONS. 



celui de la section a. L'immobilité du cylindre fait que 

 les positions respectives de ses deux bases sont les 

 mêmes que si elles étaient figurées simultanément, mais 

 il n'en est pas de même lorsque le cylindre est en 

 mouvement. Pour simplifier, je suppose que sa vitesse u 

 est dirigée vers le point P, et le cylindre mouvant est 

 représenté par le cylindre de droite dans la figure. Pen- 

 dant l'intervalle entre l'efficacité de a et celle de b le 

 cylindre se rapproche de P et la solidarité des limites 

 du volume implique sa représentation par une modifi- 

 cation de la dimension parallèle à la vitesse u. Dési- 

 gnant par S la distance réelle d'une section s à la 

 section centrale M et par èf celle qu'il faut lui attribuer 

 dans la figuration, il faut que S' = <5 -j- u/v X &, 

 condition qui exprime que le chemin parcouru par 

 l'émission à partir de la position figurée de b jusqu'à 

 la position figurée de M est égale à la distance réelle 

 de ces deux sections plus le chemin parcouru par la 

 section centrale en vertu du mouvement du cylindre 

 pendant l'intervalle total. Cette figuration n'est autre 

 chose que le cylindre en mouvement rapporté aux 

 rayons d'efficacité de ses diverses sections et elle con- 

 siste en une dilatation, puisqu'on obtient 



o = o 



Le même raisonnement fait trouver dans le cas gé- 

 néral où la vitesse a une direction quelconque par rap- 

 port au rayon vecteur, pourvu qu'on suppose que le 

 rayon vecteur reste parallèle à lui-même pendant le 

 déplacement du cylindre, S' s= è/\ — u/v X cos (ur), 

 c'est-à-dire <5' = è/VL. 



