THÉORIK DES ÉLECTRONS. 437 



Cette démonstration cinématique semble donc donner 

 raison aux conclusions de M. Bucherer, puisqu'il trouve 

 cette même expression pour le rapport de la densité 

 électrique en repos à la densité en mouvement, en le 

 déduisant du rapport dtjdl. Comme je l'ai dit plus 

 haut, la signification de dt dans ce rapport ne me 

 semble pas être celle que M. Bucherer lui attribue 

 quand il compare l'éther au repos à l'électron en mou- 

 vement; mais la question est mise hors de doute et se 

 trouve posée dans ses vrais termes par la considération 

 du champ fictif et la figuration d'un volume en mouve- 

 ment. Il en résulte bien que l'intégration dans le champ 

 fictif implique la modification <5'= è/K si l'on fait inter- 

 venir le mouvement du volume de l'électron, et que 

 l'intégrale (6) devient : 



/■ 





pourvu que l'on admette implicitement que la masse 

 électrique totale qui est en jeu soit augmentée ou dimi- 

 nuée comme le comporte ce changement de volume qui 

 laisse o constant. Si, au contraire, on veut garder cette 

 masse identique à elle-même, et c'est l'hypothèse sur 

 laquelle M. Bucherer s'appuie, l'intégration par tran- 

 ches successives, dont chacune d'elles conserve la même 

 masse électrique que dans son état réel, ne fait que 

 modifier l'intégrale de la même manière que lorsqu'on 

 donne à, chaque élément de volume le rayon efficace 

 qui lui appartient en propre. C'est ce que j'avais sup- 

 posé dans ma première étude. Je conclus de ce qui 

 précède : Si on intègre dans le champ fictif en tenant 

 compte du mouvement de l'électron et si on admet que 



