THÉORIE MS ÉLECTRONS. 439 



ment nul pour tout point du champ, mais il est essen- 

 tiel de remarquer que l'on admet implicitement que la 

 variation de cos (ur) est nulle. Or, en désignant par / 

 la dimension linéaire de l'électron et par r le rayon 

 vecteur, la variation de l'angle est de l'ordre l/r, qui 

 est assimilé à zéro. Sur l'électron lui-même, le v\ 

 d'après l'équation de Laplace, devient non pas i-rzp, 

 mais 4ttj3 [I — ' /, X u* v*], ce qui impliquerait une 

 correction. 



La solution l/r est fondée sur l'assimilation de l'élec- 

 tron à un élément de courant, et par cette assimilation 

 on donne à sa section la valeur de l'élément différentiel 

 dydz, en supposant la vitesse parallèle h x; en effet, 

 l'équation 



Curl H = 4tc '/D -f ircpw 

 dt 



pour revêtir sa signification physique, doit être multi- 

 pliée par cet élément de surface qui représente la sec- 

 tion infiniment petite du flux, comme il faut multiplier 

 par la section du fil, dans la propagation de la pertur- 

 bation élastique pour obtenir l'équation d'Alembert. 

 L'intensité du courant est dq/dt en désignant par dq la 

 masse électrique traversant la section s durant dt, et 

 ici dq/dt == pudydz ou pus. Quand le flux est supposé 

 continu et indéfiniment prolongé, cette expression n'a 

 pas besoin de commentaire, mais dans le cas actuel, 

 c'est la masse de l'électron qui passe au travers de sa 

 propre section. Soit / sa longueur et X la distance d'une 

 section s a l'extrémité qui est à l'origine du flux : la 

 masse qui la traverse est ph. et comme d'autre part 

 elle la traverse dans le temps //m, l'intensité est sou et 



