THÉORIE DES ÉLECTRONS. 443 



L'émission à l'instant efficace t qui doit atteindre en 

 tç l'origine, où je suppose se trouver P, suit le rayon 



efficace r et atteint après une durée de parcours 



/• 



v 

 r 



à un instant t -\ . A cet instant l'état de est 



1 v 



identique, en ce qui concerne la fonction <p de (d) à 

 l'état de M en t ; c'est ce qui résulte aussi de l'expres- 

 sion cp = A sin -n- [(/T — r/X\ où l'on donne à t la 

 valeur t -f rjv, puisque À= r?T. On a 



(e) t = t -r \ V(x-uty + y * 



On voit que f est une fonction de t dont la variation 

 peut être déduite de (e). D'autre part l'état de M est 

 périodique et la durée de période est T en fonction de 

 t. On voit donc que l'état de passera par les mêmes 

 phases que celui de M mais à des intervalles qui ne 

 sont pas les mêmes, parce que les valeurs de t cor- 

 respondant à des valeurs équidistantesde t ne sont pas 

 elles-mêmes équidistantes. On peut aussi remarquer 

 que pendant que l'oscillation en M passe d'un point 

 d'arrêt au suivant, le point M se rapproche de et que 

 le parcours de la seconde émission est moins long, d'où 

 résulte que la transmission a lieu après un intervalle 

 de temps moins grand que T. 



Je considère deux valeurs successives de t, tett-\-E, 

 et les valeurs correspondantes de t , t et J -f- E . Par 

 l'équation (e) et par soustraction, on a 



E =E+ -i- [V(.ro-M(«+E))»+i/ « - V(x -ut) 2 + y *\ 

 On fait tf{x + uty+y a =r et on développe la puissance 



