448 THÉORIE DES ÉLECTRONS. 



champ mobile avec l'électron, on applique l'égalité 

 d'Euler, d/dt = S/dt+ uS/Sx, et on fait S/èt = - uiïfîx, ce 

 qui annule le premier membre. Puisque R 6 est une 

 fonction de x - £ at et que u est égal à dÇJdt, on voit 

 que la condition est satisfaite en donnant au champ la 

 même vitesse qu'à l'électron, ce qui était évident 1 . 



Il faut donc exprimer les coordonnées du champ im- 

 mobile au moyen d'une origine ayant la vitesse u de 

 l'électron et, par conséquent faire : 



x = x -\- ut d'où x = x — ut 



Il en résulte que a?-| devient #'-£ et, en rem- 

 plaçant x' par x et £ par Ç, x - £ a la même significa- 

 tion que dans les expressions données plus haut pour 

 la valeur de E et H, dans la première méthode. 



IV. Mesure delà force par l 'impulsion ou la quantité 

 de mouvement rapportée à VunUé de temps. 



On mesure une force instantanée, c'est-à-dire agis- 

 sant pendant un temps très court, par la quantité de 

 mouvement communiquée au point d'application, parce 

 que cette force, ne se renouvelant pas à des instants 

 successifs avec une même intensité, ne donne pas lieu à 

 une accélération qui lui servirait démesure. On appelle 

 impulsion l'intégrale de la force par rapport au temps ; 

 on a, I étant l'impulsion et F la force, 



I = I Ydt = I mdv = mv 2 — m», 



L'impulsion est égale à l'accroissement de la quantité 



1 Voir la note supplémentaire. 



