THÉORIE DES ÉLECTRONS. 451 



et de même pour la difïérentiation par rapport à d x , d y , 

 d z , on a : 



dt dx dt dx 



u \ qu l 1 



dz dz 



Il résulte des relations (1) et (2) et, en remplaçant 

 dÇJdt, par u 



r H _ S<]D*(x-ig) U S 2 



fi sqv* {y — Y) a ) _ _M_ (?/— 7]«)Q — 4a) 



LMs D S A 7 U Re D •/, 



r-i = sqv 2 (z — Ça) _ _«_ Q — Ç a ) Q — g fl ) 



LM* " D»/, ' « B.DV, 



[h,] = 



r 1 &gU Q — Ca) , _«_ Q~ Co) (# — 4a) 



L H » J " ~~ D 8 / 2 + gW V Re D •/, 



r n _ ^m (y — ya) nil u (y— g*) ( J - $«) 



L Hz J "" D % q V Re D % 



Les premiers termes des (5) ou termes principaux 

 sont les valeurs (3) de la première méthode, car par 

 le fait que d/dt = — ud/dx, les (4) dans lesquelles on 

 donne à Pfntégrale (6) la valeur 1/Kr deviennent iden- 

 tiques aux (3). Ces termes représentent donc, comme 

 on le sait, une force électrique dirigée vers la position 

 réelle de l'électron et une force magnétique normale au 



