THÉORIE DES ÉLECTRONS. 453 



sion, dljdt, cesse d'avoir sa signification. En effet dans 

 le champ immobile, devenu instantanément un champ 

 mobile, tel qu'il était à l'instant choisi, si pour un point 

 P la différence t - l e avait une certaine valeur, donnée 

 par u/v R e , cette valeur reste toujours la même et 

 l'émission de peut aussi bien être supposée avoir lieu 

 au point lui-même et être en retard sur le temps t 

 de la quantité constante t - l e . Toutefois si dans le 

 champ immobile mobilisé, K avait la même valeur pour 

 tous les points, l'impulsion, à un facteur constant près, 

 serait la même que dans le champ supposé stationnaire 

 et où l'émission part du point lui-même, puisque 

 l'action serait partout proportionnelle à dt. C'est donc 

 le seul cas où un champ immobile mobilisé puisse être 

 assimilé à un champ stationnaire. Or ce seul cas est 

 celui où la vitesse est dirigée vers le point, et où 

 R = I - u/v = C te . Et en effet dans ce cas le terme 

 additionnel s'annule et la force, cela est évident, est 

 dirigée vers l'électron. 



Ainsi, dans le seul cas où la première méthode 

 doive donner le même résultat que la seconde, modifiée 

 par l'évaluation de la force effective, les deux expres- 

 sions sont en effet la même puisque le terme addi- 

 tionnel s'annule par le fait que sin (UR) = 0. 



V. Conclusions. 



\° Les forces électrique et magnétique, dans le 

 champ d'un électron en mouvement, ce mouvement 

 étant supposé uniforme et rectiligne, s'obtiennent en 

 divisant par le facteur de Doppler, K, l'expression de 

 la force telle qu'elle résulte de la méthode du potentiel 



