454 THÉORIE DES ÉLECTRONS. 



anticipé. Chaque composante est la somme de deux 

 termes : le premier ou terme principal est identique à 

 l'expression que l'on trouve être celle de la composante 

 lorsqu'on introduit K comme facteur de R e dans A et 

 dans cp; le second terme ou terme additionnel provient 

 des dérivées de 1/K par rapport h. t et k x, y, z et ce 

 terme est de l'ordre u/vx 1/R\ 



2° La méthode du potentiel anticipé, par le fait 

 qu'elle tient compte des conditions cinématiques de 

 l'émission, permet seule d'établir la valeur de l'impul- 

 sion dans le champ et de définir quelles seraient les con- 

 ditions auxquelles devrait satisfaire un champ immobile 

 variable avec le temps pour pouvoir se transformer en 

 un champ stationnaire participant au mouvement de 

 l'électron. Ces conditions sont que la valeur de K soit 

 invariable, ce qui n'a lieu que dans le cas où la vitesse 

 est dirigée vers le point P. Il en résulte que c'est le 

 seul cas auquel est applicable la première méthode ou 

 méthode directe impliquant l'existence d'un champ 

 stationnaire en employant l'égalité d'Euler, et, dans ce 

 cas en effet, cette méthode donne le même résultat 

 que celle par la mesure de l'impulsion. 



NOTE SUPPLÉMENTAIRE 



Soient £ a , [ia, Ça, les coordonnées de l'électronàl'instant t. 



Se, Y]e, Ce, » » te. 



x, y, z, » » du point P. 



La vitesse de l'électron est u, la vitesse de propagation 

 est v, R e est le rayon vecteur efficace, c'est-à-dire k l'ins- 

 tant t e . 



Les deux équations cinématiques sont 



(1) &-i e = u(t— t e (2) R e =c(t— t e ) 



