17 



Varme, i hvilken Form liueryililvæxteii her udekikkcnde freiii- 

 trædor, bortledes. Vi ville nu, for at gjennemføre Analoglen 

 imellem elektrisk Spænding og Temperalur videre, tænke os 

 de tilsvarende Korudsætninger overførte paa Varmens Bevægelse 

 i et Legeme; at disse Forudsætninger i Virkeligheden ikke 

 kunne opfyldes, kommer her ikke i Betragtning. 



Vi tænke os da et Legeme, hvori Varmens Bevægelse ved- 

 ligeholdes permanent, og hvori den hele Energi, som Varmen 

 er i Stand til at frembringe i Form af Arbejde ved Overgangen 

 fra en højere til en lavere Temperatur, bortledes paa ethvert 

 Punkt af Legemet og saaledes ikke mere fremtræder i Form af 

 Varme. 



Naar man vedvarende tilfører et Legeme i hvert Sekund 

 Varmemængden W ved den absolute Temperatur T og paa 

 samme Tid vedvarende bortleder Varmemængden TF^ ved en 

 lavere Temperatur T^ , saa vil Varmetilstanden vedligeholde sig 

 uforandret, hvis hele Differensen W — W^ forvandles til Arbejde, 

 og man vil ifølge den mekaniske Varmetheori erholde det hele 

 Arbejde, som Varmemængden W er i Stand til at frembringe 

 ved Overgangen fra Temperaturen T til T^, naar man har 



^--^ (9) 



Sæltes for de tre sammenstødende Flader af et uendeligt 



lille retvinklet Parallelepipedum 



W 



-=^ = ldy dz -\- ridxdz + t,dx dy^ 



saa vil man for de tre andre Flader have 



og Ligningen (9) vil da give 



dl <h dl_^ ,10) 



dx dy dz 



Her er T^dydz den gjennem Fladen dij dz i Tidsenheden 

 tilledede Varmemængde, men denne er ogsaa, naar k er Varme- 

 overs, over d. K. D. Videiisk. Selsk. Forh. 1872. 2 



