19 



saa vil dor tilsidsl IVemkomme en permanent Bevægelse af 

 Eleklricitel og Varme, hvorved Klektriciteten vil udvikle den 

 samme Varmemængde, som der afledes gjennem Fladerne a^ 

 og o,. 



Sæltes 



p2 4. rpz -^AP-\-B=ø, (13) 



idet A og B ere to vilkaarlige Konstanter, vil man ved de givne 



Ligninger (12) og (8) erholde 



d dø d dø , d dø 



dx dx dy dy dz dz 



De to Konstanter A og B bestemmes dernæst saaledes, al 

 man lor begge Fladerne o^ og c, erholder f/> = 0, idet man 

 sætter 



P^'^ -\- T^''' ^- AP^+ B = 0. 



Med de heraf følgende Værdier for A og B^ nemlig 



A = -{P,+P,) og B^P,P,-T,\ (15) 



vil man for alle Punkter i Legemet have 



= 0, (16) 



idet herved saavel Differentialligningen (14) som Grændsebetin- 



gelserne i Fladerne Cq og a^ ere tilfredsstillede, medens Grændse- 



betingelserne for den øvrige Del af Legemets Overflade, hvor x 



er O, tilfredsstilles ved en hvilkensomhelst, altsaa ogsaa ved den 



her antagne Værdi af ø. Af Ligningerne (13), (15) og (16) 



følger 



T^~T,^={Po-P) (P-P,). (17) 



Naar man altsaa i længere Tid leder en konstant elek- 

 trisk Strøm igjennem en paa en hvilkensomhelst Maade for- 

 met Leder, som er omgivet af yderst slette Varmeledere, og 

 holder man Temperaturen i begge Tilledningsfladerne ens og 

 konstant, saa vil Temperaturen i ethvert Punkt af Ledningen 

 kunne beregnes af de to elektriske Spændingsforskjel for det 

 betragtede Punkt og de to Tilledningsflader. Omvendt vil det 



2* 



