121 



al (i er proportional med Strømmens Oybde. Betegnes Strøm- 

 mens Dybde ved //, saa kan altsaa Formlerne (1) og (2) skrives 

 saaledes: 



\dx) ix.l H ""^ "" ^ ^^y fil H' ^^^ 



hvor -5- 1/ ^' ^" conslant Størrelse, som ifølge Boileau's 



Forsøg findes at være == 34,5. Af Formlen (3) bestemmes Strøm- 

 mens Vandføring samt dens Middelbastigbed ^«, og man finder 

 derefter let følgende Relation mellem F, v og rø: 



hio = 3F-{-2y (4) 



Med Hensyn til den Maade, hvorpaa Modstanden, der udgaaer 

 fra Ledningens Overflade, virker paa Strømmen, da oplyste For- 

 fatteren, at denne efter sin Natur maa forplante sig igjennem 

 F'luidet i Retning af Normalen til Overfladen; men at Mod- 

 standen derimod i Almindelighed ikke forplanter sig igjennem 

 hele Strømmen, men kun til det Punkt af Normalen, hvor samme 

 skjæres af en Anden, der efter Forholdenes Natur medfører en 

 lige Hastighed i Skjæringspunktet. I en cirkelformet, cylindrisk 

 Ledning falder Normalernes Skjæringspunkt i Centrum, og naar 

 Ledningen er heelt fyldt, vil den frie Overflade altsaa være re- 

 duceret til en Linie (Ledningens Axe), hvor Flastighedeo vil være 

 et Maximum. Den Vandmasse, som befinder sig mellem to vil- 

 kaarligt valgte Normaler, er kun paavirket af den Deel af Led- 

 ningens Overflade, der ligger imellem disse Normaler. For en 

 plan Ledning uden Dæksel vil Vandspeilet falde sammen med 

 den Overflade, hvori Hastigheden er et Maximum, saafremt 

 Strømmen bevæger sig i det lufttomme Rum. Er Strømmen 

 derimod begrændset af to parallele Planer, og ere begge Planer 

 af samme Beskaffenhed, saa vil Modstanden imod Vandets Be- 

 vægelse i Ledningens to Halvdele, nærmest disse Planer, være 

 ligestor, og den frie Overflade vil da falde midt imellem de 

 omtalte tvende Planer. Udøver Dækselet en mindre Modstand 

 end Bunden, vil Strømhastigheden blive større ved Dækselet 



