127 

 Men i dette TilfæUle reduceres Formlerne (13) til: 

 y _ V-K\/g]/j^.r^ og V =]/2g{ti~-j^]Rds+u,^'j, (16) 

 hvoraf Ledningens Vandft)ring lindes at være: 



^ _ r,R2 [V-\KVg\/-^ E\ (16) 



hvilket Udtryk maa være uafhængigt af s, naar q er constant for 

 hele Ledningens Længde. 



Af Formlen (16) kan man bestemme V eller Vandets Strnm- 

 hastighed i Ledningens Åxe, naar ^ og i? == q\s] ere givne , og 

 derefter findes Tryktabet w, svarende til Længden s, ifølge (15), 

 af følgende Formel: 



u = ^^-u,^j^^^^Rds (17) 



For en cyhndrisk Ledning findes saaledes: 



h 



som forhen bekjendt. 



Et andet mærkeligt Tilfælde er det, hvor « = cc. Her er 

 altsaa ethvert Snit lodret paa Ledningen en ret Linie og, naar 

 vi gaae ud fra Ledningens Bund, saa kan Ligningen for Strøm- 

 mens Bevægelse altsaa skrives: 



V = y'^gu -{-2~^Hds -i- C + Va.x^,. . . (18) 



hvoraf Strømmens Vandføring for en Brede = 1 findes at være : 



q = H[y2gu-h2^^Hds -h C + 'iVa . Hl'j . . (19) 



Er Ledningen en plan Flade, saa kan Tryktabet u, svarende til 

 en Længde = s af Ledningen, fremstiUes ved: 



u = s . s'mo) — {H — Hq) cos «, og 

 indsættes denne Værdi i Formlen (19) samt antages derhos, at q 

 er constant, saa erholdes Betingelsesligningen mellem s og H 

 for de frie Vandseilsformer ved plane Ledninger. En nærmere 

 Undersøgelse af disse Former viser nu ikke alene, at der i det 



