128 



Hele gives 6 Vandspeilsformer, hvorunder Strommen kan bevæge 

 sig med constant N andføring, saaledes som Forfatteren i sin tid- 

 ligere Afliandling har udviklet, men den viser tillige, at disse 

 Former i det Væsentlige ere analoge med de af ham forhen 

 fremstillede Former, naturligviis med de ^lodificationer, der ere 

 en Følge af, at Vandet ikke, som tidligere forudsat, bevæger sig 

 som en solid Masse, men tværtimod i alle Punkter har sin sær- 

 egne Hastighed. 



Ikke mindre vigtige og interessante ere de Resultater, som 

 kunne udledes af Formlerne (13) med Hensyn til Vandets Bevæ- 

 gelse i frie Strømme i Havet. Gaae vi nemlig ud fra Strømmens 

 frie Overflade, og antage vi a = cc , saa reduceres (13) til: 



V =^ 2gu~^^^\Hds+ C—Va.xi (20) 



og af denne Formel sees først , at Hastigheden v aftager, 

 naar Dybden x voxer; men det sees tillige, at der stedse gives 

 en Dybde, hvori v = O, og det er klart, at denne Dybde maa 

 være Strømmens fulde Dybde, som er betegnet med H. Men 

 naar man altsaa i Formlen (20) sætter: 



y = O og ic = J?, 

 saa erholder man Ligningen for Strømmens Begrændsningsflader, 

 og antager man derhos, at den accelererende Kraft er Nul, altsaa 

 at M = O, saa finder man efter foregaaende Differentiation, Son- 

 dring af de Variable og derpaa følgende Integration, følgende 

 Ligning for Strømmens Form: 



E = ±l^p(5, — 7), (21) 



hvori 5o, som betegner Værdien af s svarende til ZT = O, frem- 

 stiller Strømmens fulde Længde fra det valgte Udgangspunkt til 

 dens totale Forsvinden, og p er en Constant = 0,0417 Fod, naar 

 H og s udtrykkes i Fod. Heraf sees at Strømmens Længde- 

 snit er en Parabel, hvis Toppunkt er Grændsen for Strømmens 

 Længdeudstrækning, hvis Abscisse er Strømmens Længderetning 



