lilveiebringes paa alle Punkter af hele Fluidets .Masse, s;ui er 

 det klart, at, dersom vi borttage dette Overtryk i Ledningens 

 øverste l'unkt, saa ville samtlige Punkter af Fluidet fra dette 

 Øieblik af være paavirkede af et Overtryk i modsat Retning fra 

 Indstrømningsaabningen til Udstrømningsaabningen, hvis Størrelse 

 er repræsenteret ved Trykhøiden s', og med denne Kraft vil 

 altsaa Fluidet drives igjennem hele Ledningen, naar vi aabne fri 

 Udgang for Fluidet foroven. 



Men ved denne Strømning af Fluidet, som derved opstaaer 

 i Ledningen, fremtræder der forskjellige Ledningsmodstande, og 

 Trykhøidetabet svarende til disse Modstande kan fremstilles ifølge 

 Formlen (3) ved: 



,, = [0,0,6,1 +^, + (^) I j,-f^..'M 



men dersom Strømmen bevæger sig med constant Hastighed, saa 

 er nødvendigviis z' = A, og deraf følger, at Cdstrømningsaab- 

 ningens Høide over Ligevæglsplanet kan fremstilles ved: 



Hyppigt forekommer imidlertid det Tilfælde, at Spændingen 

 i Indstrømningsbeholderen enten er større eller mindre end 

 Atmosphærens Tryk udenfor, og i saa Tilfælde ligger Ligevægts- 

 planet altsaa respective under eller o ver Indstrømningsaabnin- 

 gen til Ledningen. 



Antages Overtrykket i Indstrømningsbeholderen at svare til 

 ^Tommers Vandtryk over Atmosphærens Tryk udenfor, saa lig- 

 ger Ligevægtsplanet altsaa i en Afstand H^' under indslrøm- 

 ningsaabuingen, der ifølge (4) bestemmes af Ligningen: 



som giver: 



Sættes nu Udslrømningsaabningens Høide over Indstrøm- 

 ningsaabningen lig H = H' — Hq, saa finder man Høiden: 



H = 



('0,016 (1 + /?) +{j-)-A q' • ^' - 6'' • ^ 



