über j-cchts imd linhs gewundene Berglirystalle. 195 



Die Drehuns ist von der Bescliafienlieit, dafs mit dem successiven 

 Fortwachsen die Las^e der bi'eiten Seiteniläche jedes folgenden Theiles der 

 Lao;e einer Trapezfläche des vorhergehenden (so wie diese der Rhomben- 

 fläche, die Rhombenlläche der Dihexacderflache u. s. f. immer in derselben 

 Kauteuzone des Dihexaeders) sich nähert. 



Nicht die ganze Masse wird in Einer Zone in demselben Sinne ge- 

 dreht (dies gäbe vielmehr eine Gesammt- Drehung der blasse lun eine di- 

 hexaedrische Endkante (a;c))\ sondern der anwachsende Theil wird in sei- 

 nen beiden in der Hauptaxe c sich entgegengesetzten Hälften verschieden 

 gedreht nach den zwei in der Queeraxe a sich gegenüberliegenden Endkau- 

 ten in der beschriebenen Richtung, d.i. wenn die eine Hälfte, von der einen 

 breiten Seitenfläche ausgehend, von der Rechten zur Linken aufwärts, so die 

 andere, von der anderen aus, von der Linken zur Rechten abwärts (gleich- 

 sam wie \Yindmühlcnflügel). Dafs aus dieser doppelten Bewegung eine sym- 

 metrische Drehung um die Queeraxe a, eine successive Drehung der Haupt- 

 axe c in der auf der Queeraxe a senkrechten Ebne, imd das einemal von der 

 Rechten zur Linken, das andremal von der Linken zur Rechten nach der 

 Lage der Trapezflächen gegen die angrenzenden breiten Seitenflächen, ge- 

 nug das Drehimgsphänomen so entstehen mufs, wie es beschrieben worden 

 ist, das ist nun munittelbar evident. 



Aber wir wissen schon aus der krystallographischen Betrachtung des 

 Bergkrystalls imd des Gesetzes für das Vorkommen seiner Traj)ezllächen: 

 dafs in der Kantenzone seines Dihexaeders die beiden Hälften (durch eine 

 Ebne getheilt, welche durch die Endkante und die Axe c geht, den Auf- 

 rifs der Kantenzone) sich verschieden verhalten oder in verschiedenem 

 Zustand sich befinden: wenn in der einen Trapezflächen, so in der anderen 

 keine (daher auch die parallelen immer fehlen) •, wir müssen daraus folgern : 

 dafs ein verschiedener physikalischer Zustand existirt in den ver- 

 schiedenen Seiten jener die Zone halbirenden Ebne oder jeder ihr paral- 

 lelen, folglich ebensowohl in den entgegengesetzten Richtungen der auf 

 eben dieser Ebne senkrechten Dimension s; dies ist die Dimension senkrecht 

 auf den breiten Seitenflächen in unseren Krystallen; der Unterschied des 

 physikalischen Zustandes in den entgegengesetzten Richtungen einer solchen 

 Dimension ist voUkonnuen analog dem in der Axe des Turmalins, und es 

 wird auf einen solchen polarischen Zustand der Masse auch wieder anwend- 



Bb-2 



