an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 13 
und hieraus und aus (1) ergiebt sich 
Rerp sin bcosb — sin d’cosd’ __ P tang (P — ') 
PT sindcos®p-+Hsind cos ° — tang(P-+W)’ 
Di 2P sınhbcos& 
P° sin (p + EP) cos (p — $) 
Bezeichnet man mit P? die Intensität des Lichtes der einfallenden 
Wellen-Ebene, so ist A} die Intensität des reflectirten Lichtes und 
D: rs Ge eleusirät des gebrochenen Lichtes: man hat also, wenn 
Dre _ T} gesetzt wird: 
Pr sınd cos& 
R: —_ı1p% tang” Cu) 
tang’(P+-P) (3) 
T:? Bar 2 sin 2£ sin 26’ 
7 sin?(P+P)) cos?(P—P') ’ 
welches dieselben Ausdrücke als die in $.1. (A) sind, deren Richtigkeit also 
erwiesen ist. 
Es sei die einfallende Wellen-Ebene AC parallel mit der Einfalls- 
Ebene polarisirt, ihre Bewegung sowohl, als die der reflectirten und ge- 
brochenen Welle also gleichfalls parallel mit dieser Ebene; die Geschwindig- 
keit der Bewegung in der einfallenden Wellen-Ebene sei S, die in der re- 
flectirten Welle A, und die in der gebrochenen Welle D,. Die Erhaltung 
der lebendigen Kräfte giebt folgende Gleichung: 
Sem R: a yk cosh’ (4) 
“ sın db cos p 
Denkt man sich die Bewegungen S, R,, D, zerlegt nach Richtungen, 
die parallel mit der brechenden Fläche und senkrecht darauf sind, so erhält 
man aus dem Princip der Gleichheit der Componenten folgende zwei Glei- 
chungen: 
Ssno+AR,snp=D, sin d' n 
Scosp —R,cos$ =D, cos d'. 6) 
Hier erhalten wir also eine Gleichung zuviel, da nur zwei Unbekannte, 
R, und D,, zu bestimmen sind; man sieht aber sogleich, dafs die dritte 
Gleichung aus den zwei anderen Gleichungen abgeleitet werden kann, und 
sie also nichts widersprechendes enthält. — Man mufs geneigt sein, in diesem 
Umstand eine Bestätigung der in $.2. entwickelten Betrachtungen zu sehen, 
