an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 21 
Ich werde jetzt die Gleichung entwickeln, welche sich aus dem Prin- 
cip der Erhaltung der lebendigen Kräfte ergiebt, und zu diesem Ende zuerst 
das Verhältnifs eines Volumens der einfallenden Welle zu denjenigen der 
gebrochenen und reflectirten Wellen aufsuchen, über welche sich die in 
jenem vorhanden gewesenen Geschwindigkeiten nach der Brechung und Re- 
flexion verbreitet haben. Es sei Fig. 3. «5 der Durchschnitt einer einfallen- 
den Wellen-Ebene mit der Einfalls-Ebene, welche die Ebene der Zeichnung 
ist, und AB der Durchschnitt einer der folgenden Wellen-Ebenen mit der 
Einfalls-Ebene; in @ denke man sich eine Linie, die senkrecht auf die Ebene 
ABab, d.i. den Durchschnitt der einfallenden Welle mit der brechenden 
Ebene, und denke sich diese verlängert bis «’; die drei Linien ad, aA, aa’ 
seien die drei Seiten eines rechtwinkligen Parallelepipedums, welches das 
ursprüngliche Volumen der einfallenden Wellen sein soll, womit wir die 
Volumina, über welche sich die in diesem vorhandenen Geschwindigkeiten 
in den gebrochenen und reflectirten Wellen verbreiten, vergleichen wollen. 
Die Endpunkte der mit aa’ parallelen Seiten des ursprünglichen Parallel- 
epipedon, welche durch A, B, b gehen, sollen mit 4’, B', # bezeichnet wer- 
den; die Seite Bd trifft die brechende Ebene in C, und die Seite Bd treffe 
dieselbe in C’. Ich werde, da wir annehmen, die einfallenden Wellen be- 
wegen sich in einem unkrystallinischen Medium, nur das Volumen in den 
ungewöhnlich gebrochenen Wellen zu bestimmen haben, da das Volumen 
der gewöhnlich gebrochenen Wellen wie in einem unkrystallinischen Me- 
dium bestimmt wird, und das Volumen in den reflectirten Wellen gleich ist 
demjenigen in der einfallenden Welle. Es sei CD die ungewöhnlich ge- 
brochene Wellen-Ebene, welche aus AB entstanden ist, und cd diejenige, 
welche aus «5 entstanden ist; alle Geschwindigkeiten, welche von dem ur- 
sprünglichen rechtwinkligen Parallelepipedum Aaa’ herrühren, sind ein- 
geschlossen zwischen den beiden Ebenen CD und cd. Die Entfernung die- 
ser beiden Ebenen, gemessen auf ihrer Normale aH ist @g. Die zu diesen 
Wellen-Ebenen gehörigen Strahlen seien «S und CT, und zwar aS der ge- 
brochene Strahl von aE und CT der gebrochene Strahl von CF; diese ge- 
brochenen Strahlen liegen im Allgemeinen nicht in der Ebene der Zeich- 
nung, d.i. in der Einfalls-Ebene; die Buchstaben D, d, c in der Figur 
sollen sich auf die wirklichen Durchschnitte der Wellen-Ebenen mit den 
Strahlen @$' und CT beziehen. Wir denken uns ferner durch die Punkte 
