an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 29 
2R,sinp cosh = sin (P— 0) cos ($ +’) A sin w 
Vı-y”* 
DE . . EDEN} 2 [2744 . , o 
er $C (sin $”sin$ cosp — cos p” sin?) — A cos w (cos$”sind cosp—sind”cos?p’)} (2) 
1—y” 
e DIEB: r ) d . 3 
aR, sind cos& ze: sin (B—$’) (C sind’ —A Ne = sin (P— pP”) A sin w. 
1—y ME y” 
Aus (1) erhält man die Geschwindigkeiten in dem gewöhnlichen und in dem 
ungewöhnlich gebrochenen Strahl. Setzt man nämlich: 
N=sin(6+#)(C sin’ —Acos u cos$’) (C (sind”sind cosp-+ cos$”sin*&’)—Acos w (cosd’sinp cosk +sing”cos?$')) 
+4? sin’w sin (+6) cos (b—#’) sin (b-+@”), 
so erhält man: 
ah Yi —y'”sın dcos® 
D=2 RE aan x 
$Psin(p-+$”) Asina—S (C(sinp”sinpcosp+cosp”sin?P')—Acosw(cosp”sinpcosp-Hsinp”cos?$’))} 
D'=3 V:—y”? sin & cos & x (3) 
N 
$P sin (B +9) (C sin $’ — A cos w cos”) +8 sin (+9) cos (p— P) A sin ut. 
Diese Werthe in die Gleichungen (2) gesetzt, sieht man, dafs die Ausdrücke 
für die Geschwindigkeiten in den beiden, senkrecht und parallel mit der 
Einfalls-Ebene polarisirten, reflectirten Strahlen die Form haben: 
R »=P 12 +Ss $ 
A, — piPler iss: 
und man findet für p und s folgende Werthe: 
Np=sin(d+$')(Csind’—A cos w cos‘) ( € (sind”sind cosd—cosh”sin?6’)—4cos w (cosb”sind cosb—sind”cos” $)) 
+4*sin’w sin (b—d') cos (b+4°) sin (b-+4”) 
Ns=-sin($—$#’)(Csin®’—Acosw cos#’)(C(sind”sind cosb-+coss”sin?&’)—Acosu (cos#”sind cosp+sing’cos?d))) 
— 4’sin’o sin (d-+4)) cos (b— #’)sin (#— 4”) 
und für p’ und s’ nach einigen Reductionen:: (5) 
Np = — A sinv (C sin # — A cos u cos 9) sin 26 sin (#— ®’) 
Ns’ = — 4 sinu (C sin ++ A cos w cos d') sin 29 sin (#’ — ®”.) 
Setzt man in diesen Ausdrücken für D’, D’, R,, R, den Winkel 
#=6", d.h. nimmt man an, dafs nur eine einfache Strahlenbrechung statt 
