30 Nevmann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
findet, so verwandeln sie sich in die oben $.3. für die Reflexion an un- 
krystallinischen Medien gefundenen Werthe. Es wird nämlich, wie man 
sogleich sieht, s’=o und p=0, und 
_ sin($—P)) cos(P+9P)) _ _sin(p—P) 
(a) P'—= sin(D 1-') cus(Pp—p)? Ve sin (P+P) E 
Setzt man diese Werthe in (4), so findet man für R, und A, die im 6.3. 
aufgestellten Werthe für die reflectirten Bewegungen in den senkrecht und 
parallel mit der Einfalls-Ebene polarisirten Lichtstrahlen. Man erhält fer- 
ner aus (3), wenn man berücksichtigt, dafs 
j 1— y”= 4’ sin’o + (C sin 9’ — A cosw cos $))* 
1st: 
sin?®(P’-+®) cos (P—$)V1— y'? 
D’— z RP c0s$TP (@ sin P—A cos cos@) sin (+9) + SAsinwsin(p+o)eost@— 
sin?(P’+ 4) cos(P —p)Vi— y’? 
= R z P R A ., Asin 
und hieraus zieht man, indem man einmal die erste Gleichung mit Vor > " 
ar P 1—y’ 
h h «., Csınd’— A cos’ cos ee 5 A 
und die zweite mit IT? —4eos@ cosw multiplieirt und dann die erste mit 
Vi—y’? & 
ö R u AnSIn « 
und die zweite mit - 
€ sind’ — A cos’ cos w oe > 
SOWIE EIEDEREOT ——— multiplieirt, das erstemal die 
1—y'° 
Vi—y’2 
‘ 
Producte addirt, das zweitemal sie von einander subtrahirt: 
D' Zalueı +D" Sein een Ben ac EN 
b) Vı—y’? Vi—y’2 sin (+) cos(P—P) 
( um C sind’ — A cosw cos’ +D" Asnm) 1 2a dleog% |; 
Vı—y’? Vı—y’? sin (PHP) 
Wenn x, den Winkel bedeutet, den die Einfalls-Ebene mit der Ebene 
bildet, welche durch die Axe und die Normale der unter $ oder ®” ge- 
brochenen Wellen-Ebene gelegt wird, so findet die Bewegung .D” statt in 
dem Azimuth 90 —x% und die Bewegung D’ in dem Azimuth 1ıs0 — x, das 
Azimuth gerechnet von der Einfalls-Ebene an. Zerlegt man also die beiden 
Bewegungen D’und D” nach der Einfalls-Ebene und senkrecht darauf, und 
nennt die Componenten respective D, und D,, so hat man: 
(©) D,=—D'cosy+ D’siny, 
c 
D,= D'sing-+D"cosy. 
p 
