32 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
Man kann aber die erste Definition allgemeiner fassen, so dafs sie auf 
krystallinische und unkrystallinische Körper anwendbar wird, dafs nämlich 
der Polarisations-Winkel derjenige Einfalls-Winkel sei, unter welchem ein 
senkrecht auf der Einfalls- Ebene polarisirter Strahl reflectirt werden müsse, 
damit im reflectirten Strahl kein senkrecht auf der Reflexions-Ebene pola- 
risirtes Licht enthalten sei. Diese Definition des Polarisations-Winkels zu 
Grunde gelegt, erhalten wir ihn durch die Auflösung der Gleichung p=, 
d. i. für p seinen Werth gesetzt mit Weglassung des gemeinschaftlichen Fac- 
ER 
tors N: 
(1) 0=4?sin?u cos (+9) sin (—4)) sin (#+4”) 
+sin(d+$’)(Csinp—4 cosu cos$’)$C (sind”sin d cos6— cos b”sin?#)—A cos u (cosd”sinb cosp—sind”cos?4’)} ’ 
wo die Relationen zwischen ®, &, #” folgende sind: 
5 sind =nsin® 
2) 1—r’sin?usin?”&b 
sin’& 
tang? de” = u? (C + A sinw tang $”)? + =? (A?— C cos uw tang $”)?. 
Ich werde jetzt zeigen, dafs auch der zweiten Definition des Polarisa- 
tions-Winkels in der Reflexion auf krystallinischen Oberflächen nicht genügt 
werden kann, und zu dem Ende den Ausdruck der reflectirten Lichtintensität 
geben, wenn das einfallende Licht unpolarisirt war. Das natürliche Licht 
mufs man sich vorstellen als eine so rasche Folge von Oseillationsbewegungen 
nach allen Richtungen, dafs man annehmen kann, dafs während des kurzen 
Zeitmoments, welches erforderlich ist, um einen Lichteindruck im Auge hervor- 
zubringen, in allen Azimuthen gleich viel Oscillationen stattgefunden haben. 
Es sei die Intensität des gesammten einfallenden Lichtes = I?, so wird die 
Intensität desjenigen, das seine Oseillationen im Azimuth £ ausführte, sein: 
Enjer dieser Theil giebt im reflectirten Lichte: 
(R?)=(pcosß+s'sinß)? — 08 
(R2) = (p’cosß + s sin ß)? TOR. 
Die Intensität des gesammten reflectirten Lichtes, welches senkrecht, und 
desjenigen, welches parallel mit der Einfalls-Ebene polarisirt ist, erhält man, 
