34 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
Der reflectirte Strahl wird vollständig in dem Azimuth « polarisirt sein, 
wenn R,—=0, unabhängig von P und $. Man hat also, damit eine vollstän- 
dige Polarisation des natürlichen Lichtes durch Reflexion statt finden soll, 
zu genügen den Gleichungen: 
p cosae—p'sne=0 
s cos — ssina—0, 
welches durch eine schickliche Wahl von « und des Einfalls-Winkels & im- 
mer geschehen kann. Der Winkel « ist das Azimuth, welches wir die Ab- 
lenkung der Polarisations-Ebene genannt haben. Eliminirt man « aus diesen 
Gleichungen, so hat man, um den Winkel der Polarisation zu bestimmen : 
(3) ps—ps=®, 
und die Ablenkung der Polarisations - Ebene ist: 
(4) tanga = — . 
Ich werde im Folgenden den durch (3) bestimmten Einfalls-Winkel 
den Winkel der vollständigen Polarisation nennen, auch wohl 
schlechtweg: Polarisations-Winkel; denn es scheint mir doch dieser 
Winkel eigentlich der zu sein, welcher mit demjenigen, den man an un- 
krystallinischen Körpern den Polarisations-Winkel genannt hat, die gröfste 
Analogie besitzt; auch ist es dieser Winkel, den Seebeck beim Kalkspath 
für die verschiedenen Flächen und Richtungen der Reflexions-Ebenen voll- 
ständig durch Beobachtungen bestimmt hat, und den Polarisations-Winkel 
genannt. Übrigens sind die Unterschiede zwischen den durch (3) bestimmten 
Einfalls-Winkeln und den durch (1) bestimmten, d.i. durch y=o von der 
zweiten Ordnung in Beziehung auf die Differenz (r—u*), die nur bei so 
stark doppeltbrechenden Medien, wie Kalkspath, der Beobachtung nicht 
ganz entgehen. 
In dem besonderen Falle, wo die Reflexions-Ebene parallel mit dem 
Hauptschnitt der reflectirenden Ebene ist, d.i. wo v0, hat man s’=0, 
also auch «=, und der Winkel der vollständigen Polarisation hängt ab von 
p=2, d.i. von 
(5) C (sinp”sinp cosp— cosp’sin’$') — A(cosp”sinp cosp— sinp”’cos’#)=0, 
