an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 35 
wo 
sin =usin® 
tang’p’—=sin’&b fu? (C-+Atango”)’+r’(A— Ctangg”)’}. (6) 
Aus (5) erhält man: 
Asind cosp + € sin ?d’ 
tang (1 — 27729 
ie) C sin cosp + Acos?p 
und hieraus: 
A? cos?p’— C*sin?p’ 
Acos?p + Csinpcosp ’ 
AC—+ sind cos 
— Ctaned’= 2 i ’ 
A—Ctang$ Acos?p + Csindcosp 
Atangd +C= 
Mittels dieser drei Relationen eliminirt man &” aus (6); dies giebt: 
Asindcosp + € sin?’ 
( sind 
) - v’(AC+sind cosp)’—=r’(A?cos’d — C*sin’p))*. 
Der erste Theil dieser Gleichung löst sich, wie man leicht sieht, in folgen- 
des Product auf: 
(A’— sin’) ( —u’C’—sin’s), 
wodurch, da A?cos’®’— C* sin’® = A’— sin’o’ ist, die Gleichung, in Bezie- 
hung auf sin’, lineär wird: 
(1 —u’C’— #’A4’— (1— z’u?) sin’ot $A’— sin’o} = 0. 
Nur der erste Factor enthält die brauchbaren Wurzeln, und der Polarisations- 
Winkel für den Fall, wo der Hauptschnitt mit der Reflexions-Ebene zu- 
sammenfällt, ist also: 
U—r’) Alu)? (7) 
sn’ do= FREE 
Dies ist dieselbe Formel, welche Seebeck bereits aus theoretischen 
Betrachtungen hergeleitet und deren Richtigkeit sich durch die Vergleichung 
mit seinen Beobachtungen bewährt hat (Pogg. Ann. d. Phys. Bd. XXTI.). 
Ich werde jetzt den Fall, der nächst diesem der einfachste ist, unter- 
suchen, den nämlich, wo die Reflexions-Ebene senkrecht auf dem Haupt- 
schnitt steht, wo also = 90° ist. Setzt man in (3) die Werthe von p, s, 
p', s’ aus (5) $.7., führt die angeführten Multiplicationen aus, und vernach- 
lässigt die gemeinschaftlichen Factoren sin (d—9), sin (#+4), und N’, 
von denen nur der erste in dem besonderen Falle eine Bedeutung hat, wo 
o= 6 ist, d.h. wo das krystallinische Medium von einem unkrystallinischen 
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