36 Nevmann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
Medium umgeben ist, dessen Brechungs-Coeffhicient seinem gewöhnlichen 
Brechungs-Coeffieienten gleich ist, — einen Fall, den ich später besonders 
untersuchen werde, — dann erhält man: 
A cos(P—9') cos (P+P) sin (B+9”) sin (#— 2”) 
+C' sin? (sin’p"sin’® cos’P — cos’ p”sin'$') 
+ 4°C? sin d' cos ($—$') sin (P+P”) (sin$#” sind cosp — cosd” sin’ ®) 
+ 4°C” sin cos ($-+P') sin ($—P”) (sin p” sind cos® + cosp”sin’®) = 0. 
Diese Gleichung löst sich in zwei Factoren auf: 
$. 4° cos(P—P) sin (P-+P”) + C’sin (sin $’sin $ cosb +cos P’sin’®')} 
$4°cos(#+0') sin (P— 9") + C’sin $ (sin 9’sin $ cos — cos$’sin’P)} = 0, 
von denen der erstere keine für die vorliegende Frage brauchbare Wurzeln 
hat, wie man sich überzeugt, wenn man d’ —=#” setzt, d.h. diese Gleichung 
auf den Fall eines unkrystallinischen Mediums anwendet. Der Polarisations- 
Winkel ist also allein durch den zweiten Factor bestimmt: 
, 
(8) A’cos(P-+9) sin (p—P') + C’sin dp’ (sin $” sind cos$ — cosd” sin’®)=0. 
Es ist leicht hieraus $” mittels der Gleichung (2) zu eliminiren, welche man 
in diesem Falle, wo cosw = 0, schreiben kann: 
73 sin Py 1+ Fer A? 
K 
tang od’ = 7 
2 2 
1— a2 sin?og—— —E- n2sin?$ 
KH 
oder, da sind —=usin® 
(9) tang 9’ = tang p' 
E 
rn 
1— tang?p’ 
Setzt man nämlich: 
r A? cos(P+P') ind — C’sin’! =M 
19) A?’cos(#+P')cosp — C’sinp’sinpcos$=N, 
so erhält man aus ($) und (9): 
‚ a®—u? 
M?° cos’ — N’ sin’ = (M’+ N’ 4°) sin’® nn? 
welches, wenn aus (10) gesetzt wird: 
