42 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
ferner. Hab KR 
I sino-F Y—ıl" = (sinw sin®’+Y—1 A cos$) E 
I sinu— V—1l" = (sinw sind’ — V—ı A cos) E’ 
msinuw+ VY—ım'= — C V—-1 sin PE 
msina— VY—ım'= CV-ısin oE. 
Es ist aber 
(n+p cos w) Stang d”— sin d’ (CHA cos w tang d)} = Hm cos wu — sind’ (Hm? cos w) 
(n-+p cos w) Stang b”+ sin d’ (CHA cos w tang$”)} = I4-m cosu-+ sin d’ (2’-+m! cos w) 
(n-+p cos w) $sin wtang d’+ V-1(4-Ccosw tangp”)t = sinw(l4-mcos w)-HV— 1(2”-Hm” cosw) 
(n-H+p cos w) $sin wtang d”— Vi (A—0 cosw tang p”)$ = sin w (4H-mcosw) —V— 1 (?’+m” cosw) 
und daher, wenn man n+p cosw = N setzt 
N Stang b”— sin d’ (C+A cosw tangd”)} = (L—C cos d’— A cosw sind’) D 
N Stang” + sin d’ (CHA cos w tang d”)$ = (14-C cos h’+ A cos w sin d’) D’ 
N Ssin w tang d”’+- V—1(4—C cos tang PR = Ssinw sind’ + V—1(4 cos’ —Ceos wsin PR E 
N sin w taug d"— V—1(A-C cosw tangp")} = $sin » sind’ — = (4 cos’ — C coswsind’)} E. 
Substituirt man diese Werthe in die Gleichung (17), die man so darstellen 
kann: 
tang ?d”’— sin ?d’(C+Acosw tangh”)” = 7” sind $sin "wtang ?P’+(d—C coswtangp”)??}, 
so erhält man, da 
1— (0 cos +A cos w sind)’ = sin’w sin’®’+(A cos$’ — C cosu sind')”, 
die Gleichung 
0o= $1ı—(C cos +A cosw sind')’} $DD’—r° sin’sEE?}, 
welche sich, da der erste Factor für einen reellen Werth von $' nie ver- 
schwinden kann, auf folgende redueirt 
(15) o= DD_—-7° sin’®EE', 
in welcher nur gerade Potenzen von cosw vorkommen. 
Dies ist die Gleichung, wodurch allgemein der Polarisations-Winkel 
bestimmt wird, nachdem $” eliminirt ist. Setzt man für D, D', E, E ihre 
Werthe, so bekommt man: 
