an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 45 
.9. 
Ich werde mich jetzt mit der Gleichung (4) des vorigen $. beschäfti- 
gen, durch welche die Ablenkung der Polarisations-Ebene durch 
Reflexion bestimmt wird. Das in dieser Gleichung vorkommende & bezeich- 
net den Polarisations-Winkel. Der Werth für s’ ist nach (5) $. 7. 
‘;—=— A sin» sin (9 —d”) (Csind’ + A cosu cos p') sin2& 
und der Werth von s daselbst verwandelt sich, wenn in ihm statt 4° sin’wx 
sin (d—&”) sein Werth aus (16) $. 8. gesetzt wird, in folgenden Ausdruck :: 
se 1 (0? sin ?’— A? cos ?w cos ?&’) sin (P’—$”) sin2$ 
BT TC EIER WERTTAUTBENT IE 
Man erhält demnach für die Ablenkung der Polarisations-Ebene «: 
4 sin» cos (b-+$’) (di) 
€ sind’ — A cosw cos’ 
tang == 
Dieses einfache elegante Resultat läfst sich in folgendem Theorem_ aus- 
sprechen: 
Die Tangente der Ablenkung der Polarisations-Ebene ist 
gleich der Tangente des Winkels, welchen die Polarisations- 
Ebene der gewöhnlichen Wellen-Ebene mit der Einfalls-Ebene 
bildet, multiplicirt mit dem Cosinus der Summe des Winkels der 
vollständigen Polarisation und desihm entsprechenden gewöhn- 
lichen Brechungs-Winkels. 
Dafs nämlich in die Tangente des Winkels ist,welchen die 
E sin d— A cosw cos& {e) 
Einfalls-Ebene mit der Richtung der Bewegung in der gewöhnlich gebroche- 
nen Wellen-Ebene, d. i. mit ihrer Polarisations- Ebene bildet, davon über- 
zeugt man sich leicht aus den Gleichungen (2) $. 5. 2), wo der Sinus dieses 
Winkels nach den in $. 4. und $. 5. erklärten Bezeichnungen 
j, r ’ 772 ’ 7 Asin u) 
RE+RE+RE=— VER 
My? 
angegeben ist. 
Zur Untersuchung der Frage, in welchen Azimuthen die Ablenkung 
der Polarisation verschwindet, d. h. tang «= o ist, dient die oben gemachte 
