an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 33 
woraus! 
1— 7?) 4? 1—n2)C? 
Ga. > in O2 LER (3) 
1— 14" 7° — (a — u) A" sin "w 
sin’ = 
Für den Fall sin »—= 0 giebt dieser Ausdruck für den Sinus des Polarisations- 
Winkels ein genaues Resultat, dasselbe, welches in (7) $. 8. angegeben ist. 
So lange #° und u°, oder wenn man, statt die Fortpflanzungsgeschwin- 
digkeit des Lichtes in der den Krystall berührenden Flüssigkeit = 1 zu setzen, 
diese v nennt, so lange = und En kleiner als ı sind, erhält sin & einen mög- 
lichen Werth, und ebenso wenn beide gröfser als ı sind. Man übersieht 
dies am leichtesten, wenn man setzt: 
2 2 
en Ben 
zmion, gi. 
Dadurch erhält man: 
! 2 2 
2 VA rl ’ 
Sy (dHhr—_l v—(v—/) sin wo) AH (V +v—bo) c“ ( ) 
oder wenn man das Product Yy vernachlässigt 
1072 2 
ED VA’ + vC - 
sind. 1 = — FR 2) 
p (+ —w—/)) sin?) + (Hr /) G“ ( ) 
Die beiden Grenzfälle sind: 
Y=o0 sin’ = © 
ILtL Page sin u 
A? 
VE sin” ln oem) 
3 2 14+4°" sın "w 
Die letztere Gleichung hat aber gänzlich ihre Bedeutung verloren, denn für 
den Fall, wo die umgebende Flüssigkeit genau denselben Brechungs- Coeffhi- 
cienten wie der gewöhnliche des Krystalls hat, giebt es keinen besondern 
Winkel der vollständigen Polarisation — wir werden sehen, dafs in diesem 
besondern Fall jeder reflectirte Strahl vollständig polarisirt ist. Wir werden 
später auch den sonderbaren Umstand aufklären, wie die Gleichung (4) für 
jeden noch so kleinen Werth von v gilt, aber nicht für v— 0. 
Die Gleichung (4) giebt immer einen reellen Werth für #, so lange v und 
W zugleich positiv oder zugleich negativ sind. Wenn aber diese beiden Gröfsen 
entgegengesetzte Vorzeichen haben, dann giebt es Fälle, wo der Polarisations- 
Winkel unmöglich wird. Wenn z. B. die umgebende Flüssigkeit einen 
