56 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
„= 1 ist. Entwickelt man die Ausdrücke für p, s, p', s’ in (5) $.7. für die- 
sen Fall, so findet man: 
P= (©? sin P— A? cos?w cos ?$p) sin (b’— $) 
1=y° sin (P’+P) 
a A sinw(C sind -+A cosw cos p) sin (P”’— &) 
135 sin (pP’+P) 
(5) = A sin w (C sin — A cos u cos p) sin (P’— P) 
177 sin (P’+P) 
_ A? sin?w sin (P’— $) 
1—y? sin (P’-+P) 
und hieraus nach (4) $. 7.: 
C sin p—Acosw cosp)P+Asinu S R sin ($”’— 4) 
R,= (denpe Asse scene Csin A cosw cos Sm 
pP 1—y? ( + w $) sin (p”’+P) 
__ (Csinp—Acoswcosp)P+AsinwS ,.  sin(b’—d) 
in EN 1—y? ds sin (d’+P) u 
woraus sich ergiebt, dafs der Quotient R, durch A, unabhängig von P und 
Sist, dafs also, welches auch die Richtung des einfallenden Lichtes ist, das 
reflectirte Licht immer vollständig polarisirt ist, und zwar in dem Azimuth 
a, wo 
R C sind + A cosw cos 
9 cd Bi 2 = FSDAWERERETT CELENFE ce 
( ) tanz e R, 4 sin 
Dabei ist es gleichgültig, ob das einfallende Licht natürliches oder polarisir- 
tes ist. Das Azimuth a hat eine einfache physikalische Bedeutung. Man 
denke sich in dem Krystall eine ungewöhnliche Wellen-Ebene parallel mit 
der reflectirten; das Azimuth der Polarisations-Ebene dieser ungewöhnlichen 
Wellen-Ebene ist dasselbe als das in der reflectirten Wellen-Ebene, ist = a. 
Dieses Azimuth ist übrigens die Grenze der Abweichung der Polarisations- 
Ebene in (6), wenn dort u=1 wird. Wenn man v die Neigung des einfal- 
lenden Strahls gegen die Axe nennt, so dafs also 
siny—=1—y’—= A’ sin’o + (Csin®—A cosw cos®)” 
und v’ die Neigung des reflectirten Strahls gegen die Axe, wo also: 
sin ’v’ = A’ sin’o + (Csin$ +A cosw cos)” 
ist, so hat man, wenn es unpolarisirtes Licht war, welches einfiel, für die 
Intensität des reflectirten Lichtes 
