58 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
in dem Azimuth ® polarisirt, die andere senkrecht darauf, die erstere werde 
mit AR’? bezeichnet, die andere mit A’, so hat man nach $.8.: 
Hi — . (p sinß-+p’cosß)? + (5 sin®+s cosß)”} 
Rr —_ (pcos®—p’ sin ß)? + (s’cos®—s sinß)*}. 
Der volle Theil polarisirten Lichtes im reflectirten Licht ist das Maximum 
von (R?— R’?) in Beziehung auf £. 
Man findet überhaupt: 
R”—R? = $(p”+s°)— (p’+s'?)) cos2ß+2(pp+-ss') sin2@} - 
und für das Maximum oder Minimum die Gleichung 
(7) 0= ((p?+s)— (p?+s?)) sinaß — 2(pp+55') cos2ß, 
deren zwei Wurzeln um 90° von einander verschieden sind. Durch diese 
Gleichung erhält man den Werth von A?’ —R?: 
Ei; 
‚2 2; Sie 
R’—R;=7 
WE) pp+ ss)” 
oder, anders geschrieben: 
2 
(8) R?— Rh} — — V(p+p’+s’+s'”)’ — A(ps—p's’)” R 
Da die ganze reflectirte Lichtmenge ist: A’ +R} = p’+p”+s’+s” und 
da (ps—p's’) den Factor (ı—p°) enthält, so ersieht man, dafs bei kleinen 
Werthen von 1—u” das reflectirte Licht unter jeder Incidenz nahe vollständig 
polarisirt ist, denn der Rest, welcher nicht polarisirt, hängt ab von (1—u?)?. 
Es hört also die Bedeutung der Gleichung (4) nicht plötzlich mit „’—ı = 0 
auf, sondern sie verliert nach und nach ihre Bedeutung, und für die Praxis 
ist sie schon lange vorher, ehe u„’—ı=0 ist, ohne Bedeutung. Dafür ge- 
winnt die Gleichung (7), welche das Azimuth ß der stärksten Polarisation 
bestimmt, immer mehr an Bedeutung. Dieses Azimuth £ fällt zusammen 
mit dem in (6) bestimmten Azimuth @ oder mit dem in (5) bestimmten Azi- 
muth «, wenn ps—p's’= 0 ist, je nachdem der eine Factor dieser Gleichung 
1ı—u°, oder der andre Factor = o ist. Um aber für den Werth von £ allge- 
mein eine Annäherung in dem Falle zu haben, wo der Krystall von einer mit 
