an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 59 
ihm nahe gleich stark das Licht brechenden Flüssigkeit bedeckt ist, kann man 
in den Werthen von p, p', s, s’ in (5) $. 7. die höhern Potenzen von sin (d#—$)) 
und sin(#—#”) vernachlässigen und erhält dann: 
sin2& 1—y? sin2d 
sin(b—&) 4? sin’w sin (P’—$”) 
Ser sin2b 1—y? sin2d 
‚__ Asinw(C sind —A cosw cosp) sin (b’— P”) 
Alla 1—y? sin2 
a A sinw (C sind +A coswcosh) sin (P’— &”) 
1—y? sin2d 
Um von der Formel (7) eine Anwendung zu machen, werde ich annehmen, 
dafs der Einfalls-Winkel 45° betrage, dann erhält man: 
Erle y2Asinw (C-+A cos w) (u? —(#?—u?)(1—y?)) (u’—r?) 
Seen (1—#2)?+24° sin? (u? —r ?)(—u) HA? sin? —(C+Acosw)?)1—y? (ar?) 
Wollte man diese Formel durch Reflexion an der natürlichen Bruchfläche 
des Kalkspaths prüfen, so kann man setzen 
A4A=C=V+t und ı—-y’=+{sin’o+ L(1—cosw)”}, 
und dann findet man: 
c n°—1 
/2sinwcos’tw[- — cos’ 
2 nen? 2 
tang2ß = k 
nn HI ee Hm 
1—B .o. = . . 
Er en 2.) — Z sin u (sin wo #8 cos w) 
Tr 
Ich habe diese Formel berechnet für den Fall, wo die natürliche Bruchfläche 
des Kalkspaths mit Cassia-Öl bedeckt ist, für welches ich den oben gefun- 
denen Brechungs-Coefficienten 1,6192 angenommen habe. Ich stelle die be- 
rechneten Azimuthe der Polarisations-Ebenen im reflectirten Strahl bei einer 
Incidenz von 45° in folgende Tafel zusammen, weil es von Interesse ist, in 
einem numerischen Beispiel diese Azimuthe zu vergleichen mit denjenigen, 
die stattfinden, wenn die Reflexion unter dem Winkel der vollständigen Po- 
larisation geschieht, welche in der vorhergehenden Tafel angegeben sind. 
H2 
