60 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
w ß 
0 ’ 0 ’ 
12 — 35 45 
44 — 41 19 
40 22 90 
42 + 87 22 
90 + 43 57 
180 0 
$.11. 
Die Gleichungen (3) $.7. enthalten das Gesetz, nach welchem das 
gebrochene Lichtsich zwischen den gewöhnlichen und ungewöhnlichen Strah- 
len theilt. Es seien deren Licht-Intensitäten Z’” und I”?, so ist, da sich diese 
wie die lebendigen Kräfte verhalten: 
IT: IE — D: . DD"? U, 
_sin2'” nn y” (Csin P’— A cos w cos$”) sin ($’-+ $”) sin (d’— = 
— sin2p’ (1—y”?) sin ®” cosp” 
und D’ und D” die Bedeutung haben, in welcher sie in $. 7. gebraucht sind. 
Wenn das einfallende Licht senkrecht auf der Einfalls-Ebene polarisirt ist, 
so hat man demnach: 
(1) T::I° — en sin? 2 (540): .(Csind Zen w cos’)? sn :(d+9) U. 
Der gewöhnliche Strahl verschwindet hier also 1) wenn die brechende Ebene 
senkrecht auf der Axe steht, 2) wenn die Einfalls-Ebene parallel mit der 
Axe ist. Der ungewöhnliche Strahl verschwindet, wenn 
(2) C sind’ —A cosw cosp’—= 0 
ist, d. i. wenn die Polarisations-Ebene des gewöhnlichen Strahls senkrecht 
gegen die Einfalls-Ebene steht. Dies sind dieselben Strahlen, für welche wir 
in $. 9. tang d,— 0 gefunden haben, und welche dort durch die Kegelfläche 
M in Fig. 7. construirt sind. 
Angenähert hat man für das Verhältnifs 7°”: I’”, wenn man für U 
seinen Werth setzt und die zweiten und höhern Potenzen von sin (#—#”) 
vernachlässigt: 
