an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 69 
Multiplieirt man nämlich diese Gleichung mit der ersten der Gleichungen 
(10) und vergleicht das Product mit der vorhergehenden Gleichung, so sieht 
man, dafs folgende Relationen stattfinden müssen ; 
(rn? ame ")y”(i— y”°)sin ?'” 
= — (2 pn)aR 
= — sin (&,—Y”) (C sin &,-+Acosw cos&),) 
1. sin (&,—Y”) cos (&,+W”) (Csin V’—A cos w cos/”) + — 
2. sin (&,+-&3) cos (&,— &)) (C sin &) + A cosw cos &)) — ("’—u?)yi (1?) sin ?&), 
= sin (&,+&)) (C sin &,-+A cos$),cos w) 
3. sin(V”’— &)) cos(L”+ &) (C sin )”’—A cosw cos/”) (C sin &; +4 cosw cosd, 
W—8n 
n°— 1—y””)(Csin&/+4 cos wcos&,,)sin? ae! 2 —u?)yu(1-y)?)(Csin'”—A coswcoswW”)sin?&, 
ur)y” yalıyn? sin’, 
ae RM n’— (r’—u?)yr 
= 4? sin ?w sin (V’—£&)). 
Von der Richtigkeit der ersten und zweiten dieser Relationen überzeugt man 
sich leicht, indem man wiederum statt der Gröfsen, womit y” und y, multi- 
plieirt sind, setzt sin *&,— sinW” und sin°&, — sin°&/. Um die dritte Rela- 
tion zu beweisen, bemerken wir, dafs 
—("’—p*)siny’ _ sin’y’-sin?$, Ss —(=’—-p?)sin? 
r’— (r’—u?)y”? 17 
u *’— (m’—n’)y) = 
Dies in die dritte Relation substituirt, mit y’*—y,” multiplieirt und einige 
Reductionen ausgeführt, erhält man: 
$y” (C sin &)-+ A cos&/;cosw) + y(C sin V’— A cos w cosY”)—sin (Y’+&7)} X 
$y" (Csin &, +4 cos &),cosw) — yı(CsinV’—A coswcosY/”")} + A? sin u (y?—y) = 0. 
Werden, statt y’ und y, ihre Werthe nach (2) gesetzt, die angedeuteten Ope- 
rationen ausgeführt, so findet man, dafs diese Gleichung identisch = o ist. 
Die Gesetze, nach welchen das Licht beim Austritt aus einem krystal- 
linischen Medium in ein unkrystallinisches theils reflectirt, theils gebrochen 
wird, sind vollständig in den Gleichungen (6) (9) (10) (12) enthalten. 
