an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. Zt 
Man erhält aus (3), wenn berücksichtigt wird, daß /=W': 
‚sin ((—W’) ( (sin y’sin 3’cos (U+W)+cosy’ cos z,’cos ((—&”))sin (U+&”)—cosy’K’ 
sin (+ 1%’) U(sin z/sinz)’cos (U—W)+cosz/cosz, "cos (W— &”)) sin (+8”)—cosz, K’ 
a 7 Din sin y’ cos z/ cos (/+W)—cosy’sin 2/cos (l-E)) Ze 
sin z/sin 3,’ cos ((—ı')+cosz/cosz,’cos (/—&/ ))sin (+8,")—cosz, 
R/=—D 
(5) 
und aus (4) 
p’ 
feeren 2,,cos(v”+Hh”)—siny”cosz); cos(ı”—E))sin(ı”— DL Eee 
(sin z),sin 2), cos (v—&))+ cos 2), cos 3,,cos (U &,,))sın (+87) — cos, K” 
R,= — 
(cosy” BE cos (+) + sin, y”sın 2, cos (-E e’,)) sin (I — ler cos2’,I (6) 
(sin 2’, sin 2),cos ((’—&',)-+ cos’, c0s 2), cos le )) sin (d’+&,)— cos 2’ Kr } 
Ri= or 
£% 
Für den praktischen Gebrauch wird man diese Ausdrücke nach den Potenzen 
des Unterschiedes der Elasticitäts-Axen entwickeln und die ersten Glieder 
nur zu berücksichtigen haben. Das erste Glied, welches unabhängig vom 
Unterschied der Elasticitäts-Axen ist, und nur von ihrer Lage abhängig, 
giebt: 
D' sin (/— \) cos(!-HV)) 
R)= — ———— sin y’ sin z/ —-— + c08,y’ 6083, 
% sin (U + W) Y "cos (!— 02) Art ee 7) 
Ä 
D’sn!—/) f. cos (!-HV)) 
Ri'=— -— —  —- !siny'.c0s2! — — 7 —.€08.Y' sinz, 
{ sin (+YV) AurOn) cos @—Y) A) IR ö 
D’sin ("N TEN 5 
BR, rt cosy sinz — —  —— — SiNY. C052 
& sin («+ \”) ” % cos (("— VW Y BL 
) 
„ __ D’sin(! ZN) „cos(” + V”) 5 7ER, 8) 
RN cos, 16082, 9) +- sin y' sinz;}. 
HN) s@ 
Aus (3) erhält man für das gebrochene Licht, wenn berücksichtigt wird, dafs 
En aund: 
cosz,' sin (&— &)cos(&/ +) + ae ee = c0sy "sin (&/—£&/) 
und Vı—y" sinz’= Yı—y” sin Da 
pn D'siny’ sin 2/’ +R" V 1—y cosy'sin (&,/—&/’) 
STTY ı 
sin (+ WW) cos(/—V) 1—,/? sin (!+WV) cos(—V') 
ER D’ cosy’ sina\/’ ” &) 
©) 
N—y’2 siny’ sin(&/—E 
sin (W+W’) Tag sine) 
