74 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
Aus (9) und (10) leitet man leicht die Intensität des Lichtes des ge- 
wöhnlichen und des ungewöhnlichen Strahls ab, nach ihrem Austritt aus dem 
krystallinischen Medium, nämlich P?+8”° und P"?+5"*. Diese Ausdrücke 
werden von grofser Wichtigkeit werden für photometrische Untersuchungen. 
In diesen und ähnlichen Anwendungen der Ausdrücke (9) und (10) mufs 
man die Werthe von D’und D” kennen. In den häufigsten Fällen werden 
dies aber die Geschwindigkeiten in den beiden zusammengehörigen Strahlen 
sein, in welcher sich ein gegebener Strahl bei seinem Eintritt in das krystal- 
linische Medium theilt. Sie sind alsdann gegeben durch die Formeln (3) $.7. 
Führt man die Azimuthe der Polarisations-Ebenen der Strahlen D’ und D” 
in jene Formeln ein, um sie unabhängig von der Lage der Ebene auszu- 
drücken, durch welche das Licht in das Medium eingetreten ist, d. h. setzen 
wir in den Formeln (3) $.7. 
A sin w > € sın d’ —A cosw cos d’ 
— mag — re 082) 
n V 1— Yı V 1i— Yı 
(14) 
A sin w PURBR, € sind” — A cosw cos$” n 
——— =sinx _— ——— — = c0sx 
Vi—y”? Vı—y”? 
und setzen wir ferner: 
” 
px a ‚ Na ’ 
re) 3 
so ist: 
‚,__ sin2& (Psin a” — S cos” cos(P— 9”) sin (d+6”) — SG 
15 sin (P+P’) (sin z,sinx,cos(P—P’)+cosx’cosx”cos(P—P”)) sin(P+P") 4 cosx’G 
c 5 ERSEENS (P cosa’+8 sin’ cos(P—P')) 
wer, (sin ©’ sin&” cos (P—4”) + cos x’ cos x” cos (pP—P”)) sin (P+P")+ cos x’G 5 
Vernachlässigt man in diesen Werthen alles, was vom Unterschied der 
Elastieitäts-Axen abhängt, so erhält man als erste Annäherung: 
/ sın 2 cb P sinx’ e 
De ler =) — Scos«‘) 
N: sin2b P cosx’ Ö P 
DZ sin(P+P) Eon 9) „+ I sine‘). 
Durch (9) (11) (15) kann man die Frage beantworten, wie das Licht eines 
polarisirten Strahls, nachdem er durch ein Prisma aus einem krystallinischen 
(16) 
einaxigen Medium gegangen ist, sich vertheilt hat zwischen dem gewöhnlichen 
