77 
an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 75 
und ungewöhnlichen Strahl. Ich werde dies erläutern durch die Anwendung 
auf einige einfache Fälle, die zugleich für die Praxis von Werth können 
werden. 
1) Die Eintritts-Ebene des Strahls in das Prisma und seine Austritts- 
Ebene sollen zusammenfallen, und die Kante des Prisma soll senkrecht stehen 
auf der optischen Axe. Alsdann ist sowohl für den eintretenden Strahl als 
für die austretenden Strahlen „= 0, also: 
sinx’=sin®”= =siny = = siny' '"='sinz 2, = sinz 2, — sn Z Zu; = sinz 2, =o0 
und man erhält: 
DIE Ssin2d 
um sin (P+®) 
DZ Psin2& Een: 
— sin(P +9”) cos (P—$”")+G 
0 
I 
I 
Ay KEIN D’sin2,/’ 
hr ne, 
‚»V= ae, 
cos ("I") sin ("—L Del sin (&,— &)) 
sin @+W 77 ”) cos (”—YV”) cos (e — &,) sin (+ &)—K’T 1? sin(YotV”) 
S"=o, 
sin ( ir”) 
woraus das Verhältnifs der Lichtstärken in den beiden Strahlen nach ihrem 
Austritt durch das Prisma: 
1—y"” / sn2eW  sin(+4W”) 5 sin (6+$”) cos (d—-4”)+G 
P'? +8’? __ 1— x’? \sin(p/#W”) sin (+) ) ee z (17) 
DUFT U ET cos (i’+W”) sin (ı— eye sin (&,—$&)) ö 
- ((- cos (v—&,)sin er nr x) 1—yn” sin En y 
cos ("NL 
2) Die Kante des Prisma sei parallel mit der Axe, und die Eintritts- 
Ebene so wie die Austritts-Ebene stehe senkrecht darauf. Hier ist C=o0 
und v= 90, also 
082. — COS EL — 1608), — 608%. = 6032, — 6032, — 6082, — 6032, — VD 
r 2 ! „ ’ ” ! 
IN ey =eymy,—y—r =) 
Demnach: 
nl Psin2& "_...sin2& 
— sin (P+$)cos(p—P') ? — sin(p-+P”) 
K2 
