an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 17 
” 1—y”? NO ’ nn 
DAN: er rk, zu 2 mama 
sin (P-+$') cos(P—') D’T 1—y/? sin (#+P") (20) 
D" 1—y’® . ’ m ya ’ R — , n m 
s— = sin e (PHP ( Rn} eye sin 0-4") 
sin (P+®) D’T 1—y/"? sin (+) 
er DES ‚ sin. ©’ cosz’ cos(b + $')— cos x’ sin z’ cos (P—&') 
R’=—D sin(#—P m 2’ cos(P—p')F cos z’cos z"cos(p—P”)) sina(p+P”)— cos z’K 
(sin =’ sin 2” cos (P—$’) + cosz’ cos =” cos (P—P”)) sin (P+P")—cosz 
2 
R—-_D" (cos x” cos 2’ cos (b-+P”) + sin =” sin 2’ cos (—')) sin (P—b”)— cos z’G (21) 
— FE 
und: 
K=——_— sin (—P"” 
Vı—y”? 
) sin (d+P"). (22) 
Will man in (19) und (20) nur die ersten Potenzen von #’—y* berücksich- 
tigen, so kann man setzen: 
R'’=—D' MEEDIN neo LEE) 
; sin (b-+P) cos (P—P') 
‚, cos (P+P") 
—.C0S%x sinz 
(23) 
DR sin(P—$”) 
! 1 ! = ’ 
- 7 coSsXx COSszZ +-sınz sınz » 
et } 
44: 
Wenn ein Lichtstrahl, polarisirt nach dem Azimuth «, durch ein un- 
krystallinisches Medium, welches von parallelen Ebenen begrenzt ist, 
gegangen ist, und nach dem Durchgang das Azimuth seiner Polarisations- 
Ebene mit & bezeichnet wird, so ist: 
tang « Br pP 
cos($—-P) Scos?!(—®) 
Wird dieser Strahl mit einer Turmalinplatte aufgefangen, so verschwindet 
er gänzlich, wenn sich diese, ich meine diejenige Richtung in ihr, nach 
welcher sie das durchgehende Licht polarisiren würde, in dem Azimuth @' 
befindet, und 
tang ß — 
__Scos "G-M (4) 
tang = BD 
Wir wollen jetzt statt des unkrystallinischen Blättchens ein dünnes krystalli- 
nisches Blättchen substituiren, hinlänglich dünn, damit der gewöhnliche und 
