an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 79 
woraus sich ergiebt, dafs O’+E? nahe = o ist, nämlich bis auf Gröfsen von 
der Ordnung (#— #”)?, in zwei Fällen: 
1) wenn P cos&x’+S sinx’ cos(ö—$) = 0 
(3) 
Hieraus zieht man zwei Werthe für x’ und durch diese sind mittelst (14) 8. 13. 
2) wenn P sin €’ — Scosx’ cos(Pp—Q) = 0. 
zwei Azimuthe w bestimmt, in welchen die Einfalls-Ebene liegen mufs, damit 
O’+E? beinahe verschwindet. Man findet aus der ersten, wenn man 
Ss cos(p—$') 
PTesEn EE tang II, 
setzt: 
2 tang $p’ 
A 
cos (I, +w) = ea 
V: un; a P cosd 
und aus der zweiten, wenn 
p 
us S cos’ cos(P—ıp') 
gesetzt wird, findet man: 
c ‚ 
ZR 
SS ENT JE TUE EEEREREERGE 
V: eur (5 csß@- Ge 
Man sieht, dafs es nicht für jedes $ ein mögliches » giebt. So lange der 
gebrochene Strahl unter einem kleinern Winkel gegen die Normale der 
sin (I,+w) = 
brechenden Fläche geneigt ist als die nn ist das Azimuth » für jedes & 
möglich, welches auch der Werth sei von - = d. i. des Azimuths der Polari- 
sations-Ebene des Strahls. 
Ist tang 9 > 1 5, so mufs, wenn der ersten Gleichung in (3) ein mög- 
liches w genügen soll, sein : 
sin ?’ Scos(bp—P')\° 
en 
und wenn der zweiten Gleichung daselbst durch ein mögliches w genügt wer- 
den soll, mufs sein: 
sin sr 
wear Ge cos(P—W') m) 
Wenn die beiden durch (3) bestimmten w zugleich möglich sein sollen, so 
müssen diese beiden Bedingungs-Gleichungen zugleich stattfinden. Indem 
